Главнаянадувные моторные лодкиКарта сайта
The English version of site
rss Лента Новостей
В Контакте Рго Новосибирск
Кругозор Исследователи природыПолевые рецепты Архитектура Космос Экспедиционный центр
Библиотека | Раритеты

Болотов Б. В. Болотова Н. А. Болотов М. Б.

Основы строения вещества

(Физико - химическая таблица изостеров Болотовых)

Запорожье 1997

УДК 541.1

Авторская редакция

Б. В. Болотов, Н. А. Болотова, М. Б. Болотов. Основы строения вещества (физико - химическая таблица изостеров Болотовых)

Запорожье: Издательство Запорожской государственной инженерной академии, 1996. - 110 с., с ил.

ISBN 966 - 7101 - 01 - 0

В монографии представлены физико - химические таблицы изостеров, дано нетрадиционное определение электронов и позитронов, сформулированы принципы строения вещества, прохождения реакций холодного ядерного синтеза, формирования единого волнового поля Вселенной.

УДК 541. 1

ISBN 966 - 7101 - 01 - 0

Б. В. Болотов, Н. А. Болотова, М. Б. Болотов, 1996


Предисловие


К новому уровню развития цивилизации


Ум - это фонарь, который несет человек перед собой, а гений - это солнце, освещающее всю Вселенную.

Шопенгауэр


Научные открытия, с одной стороны, позволяют сделать очередной шаг в понимании Природы, с другой же - всякое открытие создает своеобразные ограничительные рамки к творчеству. Действительно, открытие периодичности среди химических элементов является большим шагом к пониманию природы веществ, в то же время, это открытие запрещает открывать новые элементы, так как они в принципе согласно Менделеевской концепции уже все открыты, за исключением некоторых изотопов и изобар. В результате в течение почти ста лет застоя В таких областях науки, как химия, (физика многие ученые всех уровней утверждали незыблемость периодичности Менделеевской таблицы. Самые совершенные приборные анализаторы, начиная от спектральных, кончая ядерными, не замечали отклонений от теории современного представления о природе вещества. Самые совершенные компьютерные расчеты не давали даже намеков на то, что привода веществ совершенно не укладывается в рамки Менделеевской концепции. Но незыблемая, казалось, стена рухнула!


Трудно поверить, но мы говорим об уже свершившемся факте.


Трое ученых - Болотов Борис Васильевич, Болотова Нелли Андреевна, Болотов Максим Борисович - в тяжелых жизненных условиях разрушили основы Менделеевской концепции и создали своим гением совершенную модель вещества, в которой


Менделеевская концепция выступает как частный случай обширного поля элементов. А открыто их действительно большое множестве Сто пять в таблице Менделеева противопоставлено более, чем десятку тысяч в таблице Болотовых.


Что можно сказать об открытии Болотовыми нового периодического закона изостеров? Если коротко, это даже не открытие. Они совершили настоящую революцию в миропонимании Природы, они, можно сказать, столкнули с мертвой точки Земной шар. В их руках оказался тот Архимедов рычаг, которым открывается дорога десяткам и, возможно, сотням научных направлений. По значимости открытие Болотовых не сравнимо ни с каким другим и поднимает всю земную цивилизацию на новый уровень развития.


Директор Днепрогэса. Дхбовец Н. А.


Вступление


В настоящей книге впервые представлено описание физико - химических таблиц изостеров Болотовых. Основанием для создания данной таблицы является общий кризис в области физики ядерных частиц. Наукой накоплен богатый опыт в исследовании химических реакций. Техника эксперимента стала более совершенной, и в результате исследований появляются новейшие данные о химических элементах и их соединениях, которые не всегда соответствуют таблице элементов Д. И. Менделеева.


Результаты таблицы изостеров представлены на основании продолжительных исследований неорганических соединений, полученных при проведении химических реакций на энергиях от единиц электрон - вольт до единиц мегаэлектрон - вольт. Рассматривая структуры изотопов и изобар на общем фоне изостеров, авторы предлагают создать новую теорию строения вещества, которая отличается от планетарной структуры атома.


Учитывая недостатки таблицы элементов Д. И. Менделеева, авторы приводят свою трактовку гипотетической модели мира, привлекая для этой цели Вселенную, состоящую из двух пространств:


1. Пространства, обладающего свойством линейной протяженности по трем координатам.


2. Пространства обладающего свойством временной протяженности также по трем координатам.


Представляя модель мира в виде двух пространств, авторы вводят собственную модель элементарной частицы атома, являющейся пучностью колеблющихся истинных элементов материи (ИЭМ), которая способна существовать полпериода в одном пространстве, а вторые полпериода - в другом пространстве. Частицу, представленную в виде сферической поверхности, сжимающейся в точку и существующую в первой части полпериода, авторы условно назвали электроном, а сжатый в точку электрон, и существующий во второй части полпериода, - пи - электроном или позитроном. Таким образом, полный период собственного колебания электрона и пи - электрона составляет пару электронного и пи - электронного резонатора (ЭПР). Из нее и монтируются все ядерные частицы и атомы. Конструктив, предложенный на базе Платоновых тел, делает универсальной всю природу ядерных частиц и атомов. Некоторое предпочтение делается для водородных атомов, которые своим строением не отличаются от ядерных частиц и повторяют девять структур сходных с пятью Платоновыми телами и четырьмя телами, не принадлежащими Платону.


Согласно физико - химической таблице изостеров число атомов в Природе получается свыше десяти тысяч, а 105 элементов таблицы Д. И. Менделеева являются частным случаем таблицы изостеров. Изостеры, как и известные атомы, характеризуются частотами поглощения. Авторы предполагают, что, частоты поглощения связаны с массой электрона, которая отличается от массы электрона в вакууме и часто меньше ее. Элементы таблицы изостеров, созданной на основе таблицы магических чисел, расположены по винтовой линии цилиндра, разрез которого представлен на отдельном рисунке. В этой таблице на каждый элемент приведены известные параметры и введены новые, рассчитанные авторами.


Все они помогут разработчикам и исследователям в области химии, физики, и ядерной физики в создании новейших технологий для получения новых материалов и преобразования старых.


Книга оканчивается некоторыми справочными данными, необходимыми в процессе работы с физико - химической таблицей изостеров.


Физико - химическая таблица изостеров


Над таблицей изостеров авторы работали с 1960 года, однако авторитет Периодического закона элементов Д. И. Менделеева не позволил авторам официально выступить со своими предложениями по коренной переработке известной системы.


Начиная с 1869 г., вскоре после опубликования Опыта системы элементов, Д. И. Менделеев выступил в журнале Русского химического общества со статьей, где впервые подробно обосновал предложенную им систему химических элементов. Он замечал, что расположенные по величине атомного веса элементы представляют явственную периодичность в свойствах. Через два года Д. И. Менделеев применяет к закону о периодичности следующую формулировку: свойства элементов, а поэтому и свойства образуемых ими простых и сложных тел, стоят в периодической зависимости от их атомного веса [1, с. 111]. Но и здесь автор вынужден указать, что отмеченное им ранее последовательное и однообразное увеличение атомных весов сходных элементов (в группах периодической системы), по - видимому, нарушается элементами второго ряда. “Относительно этого ряда должно заметить: 1) что за ним не следует, как за другими четными рядами, 8 - й группы; 2) что атомные их веса отличаются от атомных весов соответствующих членов следующего ряда на 16, тогда как во всех следующих рядах различие - это равно 20 - 28 ’’. Менделеев, в конечном счете, осознавал, что открытый им закон требует и дальнейшего развития [1, с. 131].


Позже немонотонность изменения атомных весов в группах и периодах системы отметили в своих работах Д. Ридберг и А. Базаров. В работах Ридберга делается попытка выявить закономерность изменения атомных весов в соответствии с атомными весами водорода, поскольку по гипотезе французского ученого - химика Пру все атомы, в конечном счете, состоят только из водородных атомов.


В фундаментальной работе Ю. Томсена, посвященной термодинамическим исследованиям, замечена немонотонность изменения термодинамических зависимостей [2]. Томсен приходит к выводам:


1. По отношению ко всем другим элементам, сродство с которыми трех галоидов было изучено, как - то к водороду, к металлам, к углероду и т. д., надо указать, что сродство хлора больше всего, брома - меньше, а сродство йода самое малое, только кислород составляет исключение. По отношению к нему сродство брома наименьшее сильно отрицательно, менее отрицательно сродство хлора и, наоборот, сродство йода сильно положительно” [2 с. 152].


2. Сродство селена к кислороду меньше сродства к тому же элементу; против ожидания теллур обнаруживает к кислороду большее сродство, чем селен. Это отношение напоминает таковое же для галоидов, для которых сродство к кислороду тоже уменьшается от хлора к брому, но увеличивается от брома к йоду [2, с. 160].


3. Мы находим в группе P, As и Sb те же соотношения, как в группах Сl, Br и j S, Se и Те, поскольку сродство к кислороду меньше всего у среднего члена, т. е. Br, Se, As [2, с. 171].


Такие аномалии Томсен не анализирует и не дает никаких рекомендаций воздействия их на структуру и систематику элементов.


К моменту открытия Д. И. Менделеевым периодического закона уже существовала проблема редких земель, которая являлась по сути Отступлением от периодического закона точно подмеченная Л. А. Чугаевым.


В 1915г. русский физико - химик Евгений Владиславович Бирон обратил внимание на свойства галогенов и с глубоким пониманием пришел к выводу о существовании дополнительных видов периодичности - в частности вторичной периодичности. Так, кислородсодержащие кислоты галогенов не укладываются в монотонный ряд. и заметно отклоняются в ту или иную сторону. У элементов пятой группы также наблюдаются существенные аномалии при переходе к рассмотрению кислородных соединений этих элементов. Исходя из других аномалий Е. В. Бирон определяет место ртути, ставя ее после кадмия, а висмут после сурьмы, т. е. выделяет редкоземельные элементы в интерпериодическую группу. Именно такое расположение этих элементов позволяет заметить явление вторичной периодичности и, по мнению автора, является единственно правильным.


В книге А. М. Беркенгейма [3] в разделе Факты, не предусматриваемые системой Менделеева автор отмечает, что нельзя предсказать, какое, когда и почему соединение, образуемое атомами двух элементов, будет прочным или непрочным или менее или более прочным, чем другое соединение, образуемое одним из этих элементов с каким - нибудь третьим [3, с. 113 - 114].


Попытки найти зависимость между аномальным изменением свойств соединений и энергетическими характеристиками составляющих их элементов продолжались и в 1950 - е годы. В этот период появился цикл интересных работ Сандерсона из университета Айовы (США). Сандерсон попытался истолковать изменения свойств элементов в группах периодической системы, исходя из представлений об электроотрицательности, предложенной еще в 1932 г. известным американским ученым Л. Полингом. Полинг определял электроотрицательность, как способность атома в молекуле притягивать электроны, т. с образовывать химическую связь. Однако, весьма перспективным в более поздних работах Сандерсона было объяснение элементов III - VI групп периодической системы введенным им понятием отношения стабильности и показано, что изменение этой величины по мере роста заряда ядра атомов в I - VI группах периодической системы имеет явно периодический характер. Действительно, если обратиться к рис. 1, на котором дано изменение отношения стабильности в группах периодической системы по Р. Сандерсону, то можно заметить явную периодичность по крайней мере для семи элементов по группам. [4, с 272 - 274].



Рис. 1. Изменение отношения стабильности в группах периодической системы по Р. Сандерсону


Практически одновременно с Сандерсоном, независимо от него и друг от друга, опубликовали результаты своих исследований термодинамических свойств многих соединений американские ученые Г. Картлидж и Д. Харт. Г. Картлидж попытался выявить зависимость АН/z от потенциалов ионизации катионов. Приведенные им графики не анализировались подробно, но они достаточно убедительно указывали на отсутствие монотонности в изменении термодинамических свойств в группах периодической системы


Работа Л. Харта явилась результатом обстоятельного анализа многих констант (теплот образования, энтропии, окислительно - восстановительных потенциалов, потенциалов ионизации и электроотрицательности) от заряда ядер атомов (атомных номеров. - в оригинале), проведенных на оксидах, галогенах и сульфидах многих стабильных элементов.


В 1950 г. болгарскими учеными Д. Баларевым и С Андреевым было исследовано развитие теории периодической системы Д. И. Менделеева [5, с. 159 - 175]. Задача авторов: разъединить более сложную связь между свойствами элементов на менее сложную, элементарную зависимость. По их мнению, именно установление условий отклонений от обычной периодической зависимости позволяет открыть новое направление в изучении периодической системы Д. И. Менделеева, которая на данном этапе уже исчерпана и больше не подлежит исследованию и дальнейшему развитию. С такой категоричностью теперь трудно не согласиться, однако удовлетворительных схем объяснения каких - либо новых закономерностей авторы не привели.


Нельзя не отметить значительные достижения А. Ф. Капустинского, который в 1951 г. высказал предположение, что периодическая система элементов представляет собой развивающееся повторение четырех циклов [6, с. 365 - 368]. Капустинский [9, с. 755 - 758] на основе посыла Д. И. Менделесва о возможности существования нулевого ряда (нулевого периода) предложил новый вариант периодической системы, в котором как элементы нулевого периода рассматривались электрон и нейтрон. Такое построение системы элементов позволило изобразить периодическую систему элементов, состоящую из четырех циклов. Каждый цикл содержит по два однотипных периода (нулевой - первый, второй - третий, четвертый - пятый, шестой - седьмой). Развивая свои идеи Капустинский утверждал, что открытая Д. И. Менделеевым повторяемость свойств элементов составляет основу его закона, но вовсе не отражая собою всех видов периодичности, присущих миру элементов. Она дает основное решение проблемы, которое, однако, как указывал Д. И. Менделеев [10, с. 332], отнюдь не исчерпывает более тонких сторон проблемы. Будучи построена по принципу сопоставления валентных связей, она почти ничего не говорит о сравнительной прочности этих связей. Она делит элементы на группы и периоды и, констатируя сходство в группах и подгруппах, игнорирует возможность периодических изменений в группах и подгруппах.


Таким образом завершается краткий обзор публикаций, который более обстоятельно приведен в [7].


В своей заявке на открытие авторы отказались от Босовской системы атома и привели новую модель, которая позволила создать более совершенную таблицу элементов [8].


Прежде чем перейти к раскрытию структуры закона распределения элементов, кратко распишем авторскую модель мира и сущность строения вещества. Начнем свою теорию с постулатов, которые примем без доказательства. Если результаты теоретических исследований окажутся результативными, т. е. плодотворными и наиболее правильно объяснят реалии мира вещества, то, следовательно, постулаты следует считать правильными или достоверными. Собственно, всякая серьезная теория и начинается с формулировки постулатов. Мы поступим также. Итак


Постулаты и наша модель мира


Все бесконечное пространство заполнено Истинными Элементами Материи (ИЭМ), представляющими собой идеальные шарики. ИЭМ - неделимые элементы материи. Они несжимаемы, имеют бесконечную твердость и отличаются друг от друга только диаметром. Однако допускается минимальный диаметр ИЭМ, названный нами единичным, затем определяется ИЭМ с диаметром в два раза большим, потом - в три раза, затем - в пять раз, после - в семь, одиннадцать, тринадцать, семнадцать и так далее. Другими словами, мы допускаем, что ИЭМ имеют диаметры, в точности совпадающие с простыми числами, а, следовательно, все законы поведения в пространстве ИЭМ в точности должны совпадать со всеми законами простых чисел.


Поскольку ИЭМ являются неделимыми элементами материи, то не случайно Демокрит их называл атомами (т. е. «неделимые»). Будем иногда пользоваться демокритовским термином, подразумевая под атомами именно ИЭМ, но называть эти элементы - атом эфира, т. е. ИЭМ в свободном пространстве.


ИЭМ находятся в непрерывном движении и сталкиваются друг с другом. После столкновений единичные ИЭМ имеют наивысшую скорость движения, а более крупные соответственно меньшие скорости. Поскольку Вселенная в среднем имеет усредненные параметры, то скорости для каждого типоразмера ИЭМ уже застабилизированы. При этом, однако, время столкновения ИЭМ всегда равно нулю, так как по принятому постулату ИЭМ несжимаемы и обладают бесконечной твердостью. В точке ударов ИЭМ не участвует и пространство, так как касание ИЭМ не занимает никакого пространства. Другими словами, закономерность, т. е. обмен количеством движения, совершается вне времени и вне пространства. После столкновений ИЭМ они, разлетаясь в разные стороны, преодолевают некоторые пространственные расстояния и во времени. Здесь важно заметить, что на всем пути своих следований, ИЭМ не проявляют совершенно никаких воздействий на окружающие элементы, в том числе и на ИЭМ. Этот факт делает все ИЭМ как бы невидимыми. Они, с одной стороны, существуют, но их никоим способом обнаружить не представляется возможным. Об их наличии можно судить только при столкновениях. Следовательно, мир ИЭМ характеризуется двумя принципами:


1. Принцип двойственности.

2. Принцип парности.


Под принципом двойственности подразумевается такое свойство Природы, в котором закономерности, т. е. обмен количеством движения, всегда совершается вне времени и вне пространства, а все то, что происходит во времени и в пространстве, является только информацией.


Принцип парности подразумевает единство противоположностей. Например, электрон и позитрон хоть и взаимно противоположны, но друг к другу притягиваются. Соответственно взаимно противоположны протон и мезон, а также ионы (анион - катион). Но тем не менее они притягиваются друг к другу. Под принцип парности подпадает все, что взаимно противоположно. Даже обычное столкновение является классическим примером единения противоположностей, а в более сложных системах принцип парности проявляется, например, в виде кислот и щелочей. Даже две половинки человеческого мозга подчиняются принципу парности, так как их деятельность определяется также в единстве противоположных функций. Точно так же наши органы (например, глаза, уши и пр.) объединены взаимно противоположными восприятиями, а ни в коей мере дубляжем, как, например, левая рука не заменяет правую. Они составляют единство противоположностей.


Рассматривая поведение ИЭМ в пространстве, мы замечаем, что, несмотря на хаотическое их движение, в целом Вселенная достаточно уже успокоена. Следовательно, хаос Вселенной давно уже пришел к упорядоченности. А это дает нам основание считать, что единичные ИЭМ совершают чисто синусоидальные колебания, но, до некоторой степени, нам непривычные. Действительно, одномерное синусоидальное колебание, являющееся функцией времени, нам понятно из школьного учебника. Двумерное синусоидальное колебание несколько сложнее осмыслить, а здесь речь идет о трехмерном синусоидальном колебании. Каково оно в действительности?


Для стоячей волны трехмерное синусоидальное колебание представляется в виде шаровой сферы, которая сжимается в точку, а затем выворачивается наизнанку и вновь вырастает в шаровую сферу до тех же размеров. Если шаровую сферу представить собранной в виде мыльной пленки, одну сторону которой обозначим положительным знаком, а вторую - отрицательным, то мы сможем наблюдать дыхание среды. Выглядит это как рост шарового пузыря и его убывание по синусоидальному закону. Причем одна полуволна такой сферы будет иметь положительный знак, а другая - отрицательный. В нашем примере сфера не имеет зарядности, так как все ИЭМ нейтральны к полям, но все равно волновой процесс, подобный описанному, будет также подчиняться принципу парности. Следовательно, взбухание сферы будет происходить попеременно, но уже в двух взаимно противоположных пространствах. Другими словами, одно взбухание будет совершаться во времени, а другое - по линейному параметру. Принцип парности для процессов, происходящих в протяженном и временном пространстве может быть мыслимым только в плане единства пространства времени и протяженного пространства, как единство двух противоположностей, связанных через энергетические процессы. Отсюда вытекает, что схлопывание шаровой сферы в точку обозначает концентрацию энергии трехмерного пространства во времени. Но сжатая в точке энергия в идеальной системе сопоставима с понятием бесконечной энергоплотности, которое согласно принципу парности будет в этой точке преобразовано в распределение энергии по сфере, но уже не в линейном пространстве, а в трехмерно - временном пространстве. Другими словами, Природу надо понимать, как систему, состоящую из двух пространств:


- системы трехмерного линейного, т. е. протяженного пространства с энергопроцессами, происходящими во времени;


- системы трехмерного временного пространства с энергопроцессами, происходящими по линейным параметрам.


Оба пространства, масштабное и временное, находятся в дискретных точках, не имеющих размерности. В действительности стоячая волна из ИЭМ в этих пространствах будет иметь другую форму. Ведь сжавшиеся в точку ИЭМ не способны углубляться в точке до тех пор, чтобы создалась отрицательная полуволна. Поэтому получается колебание, похожее на однополупериодное колебание. Шаровая сфера из точки будет увеличиваться до размера мыльного пузырька и затем вновь будет сжиматься в точку. Но синусоидальное колебание имеет две полуволны, а в нашем случае получается только одна полуволна.


В чем же дело? Почему ИЭМ создает только однополупериодное колебание, а не двухполупериодное, как у синусоиды?


Чтобы ответить на этот вопрос, надо разобраться в физической сущности пространства. Понять, как оно соотносится с принципом парности.


Пространство согласно предложенному постулату никакими физическими свойствами не обладает. Пространство - это идеальная пустота. Оно в физическом понятии отсутствует, но в то же время существует как вместилище для материальных тел. Пространство можно охарактеризовать только протяженностью в трех геометрических координатах и измерить в условных единицах длины. Пространство, как физическая реальность, отсутствует, но наличествует в том виде, что вмещает материальные объекты и позволяет им трансформировать количестве движения. Другими словами, Пространство, не составляя собой ничего, позволяет материальным объектам трансформироваться в масштабах длины от аргумента времени. Обратите внимание на смысл выражения трансформироваться в масштабах длины от аргумента времени. Смысл заключается в том, что материальные объекты совершают свои действия в пространстве, которое физически нельзя никак определить, кроме как в единицах протяженности самого пространства, да еще в трехмерных аргументах времени. Его также не существует, как физической реальности, но существует как протяженность временная. Следовательно, надо понимать, что Природа действительно обладает двумя пространствами - одно из них трехмерное и протяженное, а другое - трехмерное и временное. Оба эти пространства не обладают физической сущностью, но они наличествуют. Одно пространство наличествует в масштабах протяженности, а другое - в масштабах временных. Причем оба параметра выражаются в трехмерных координатах.


Возвращаясь к стоячим волнам ИЭМ, можно констатировать, что положительная полуволна от нуля до максимума будет совершаться в пространстве протяженном, а вторая полуволна - в пространстве временном. Это значит, что после сжатия ИЭМ в точке произойдет некоторая временная задержка, и ИЭМ будут трансформировать свои количества движения, не выходя из сжатого состояния.


Определив сущность волновых колебаний ИЭМ в виде пучностей стоячих волн, в которых сгустки энергии периодически преобразуются из одного пространства в другое (линейное во временное и наоборот), можно теперь легко определить результирующие колебания среды как суперпозицию всех аналогичных колебаний, но с другими частотами. Напомним, что кроме единичных ИЭМ, нами допущено существование и ряда прочих, отличающихся от единичных по закону простых чисел. Складывая частоты, отличные друг от друга по закону простых чисел, мы можем получить функцию, напоминающую процесс распространения волн по поверхности жидкости от единичного возбуждения.


Вспомним, как от брошенного в воду камня мы обнаружим, что волны, разбегаясь, убывают не только по амплитуде, но и частоте. Если же поверхность жидкости возбуждать плавающим кольцом, то волны, наоборот, будут бежать к центру, увеличиваясь по амплитуде и частоте. В центре обруча мы заметим импульсные всплески аналогичные тем, которые мы наблюдаем при бросании камня в воду. Если же жидкость вoзбvждaeтcя по сфере, то энергия поверхностного возбуждения будет концентрироваться в точку, в которой она будет преобразовываться в энергетическую волну, но уже во временном пространстве. Здесь мы имеем дело уже с не синусоидальным законом сжатия и разряжения, а с волной, меняющейся по частоте, начиная от дельта - функции до постоянной составляющей. Таким образом, волновое трехмерное колебание, т. е. преобразование энергии из одного трехмерного пространства в другое, составляет первую элементарную форму материи. Назовем первую полуволну такой формы электроном, а вторую (но во временном пространстве) полуволну, в которой фаза колебаний сдвинута на 180 градусов, будем называть позитроном или пи - электроном. Сокращенно первую полуволну преобразования условно будем обозначать буквой (е), а вторую - (π е) или (π). Электрон и пи - электрон притягиваются друг к другу в связи с тем, что они составляют одно колебание и существуют в разных пространствах: один - в линейном, а другой - во временном. Электрон представляется в виде дышащего пузырька, а позитрон - точки, в которой сжаты все ИЭМ сферы электрона. Электрон в протяженном пространстве способен передвигаться, но когда электрон сжат в точку, то движения никакого не будет, так как позитрону присущи только временные изменения, а не линейные. Движение электрона в любом направлении пространства напоминает движение мячика, прыгающего вдоль поверхности (прыжок - остановка, прыжок и снова остановка и так далее).


Теперь рассмотрим модели строения химических элементов, основываясь только на элементарной паре электрона и пиэлектрона, которые, притягиваясь друг к другу, образуют кристаллы, т. е. так называемые химические и физические элементы, в том числе и ядерные частицы.


Естественно, от Боровской модели мы отказываемся, как от не подтвердившейся во многих экспериментах. Например, при нагревании вещества должны происходить электронные столкновения и излучения рентгеновских колебаний. В действительности же ничего подобного мы не наблюдаем. Много других фактов полностью отвергают Боровскую модель атома химического элемента, что неоднократно подтверждено экспериментальными исследованиями.


Существо модели атомов заключено в следующем. Всякий атом периодической системы состоит из конгломерата ядерных частиц, скрепленных между собой ядерными и электромагнитными волновыми силами. Причем ядерные частицы являются ничем иным, как кристаллическими сооружениями плотно упакованных электронов и пи - электронов.


Окружающее пространство (вакуум) также нами представляется в виде связки из электронов и пи - электронов, которые равно удалены друг от друга. Этим и объясняется свойство вакуума проводить электромагнитные волны во всех диапазонах, поляризоваться и обладать постоянными параметрами E, M, g. Поэтому, если вакуум остывает, т. е. в нем уменьшаются скорости движения электронов и пи - электронов, то мы будем наблюдать самоуплотнение вакуума в виде (начальная стадия) образования электронно - пи - электронных резонаторов (ЭПР), а затем кристаллизацию, т. е. соединение ЭПР в физически устойчивые образования (ФУО). Такими ФУО являются фрагменты всех нам известных химических элементов (нейтронов, протонов, мезонов и др.). Чтобы понять модель атома, ниже будут приведены кристаллические конструкции ядерных частиц, образованные в виде ЭПР. Наилегчайшими ядерными частицами, как уже говорилось, являются электрон (е) и пиэлектрон (πе) (позитрон). Материально эти две частицы не отличаются друг от друга, а характеристика их зарядное™ объясняется исключительно волновыми свойствами. Оба типа электрона представляются в виде объемной пучности отличающихся друг от друга только фазой, равной π, т. е. 180°


Действительно, если однородное шаровое тело подвергнуть ударному возбуждению, то по всей массе шарового тела к экваториальной его части будет распространяться концентрическая волна, внешне похожая на волну, образуемую падающим телом на поверхность жидкости.


Как известно, эти волны, по мере удаления от центра падения предмета, уменьшаются по амплитуде и увеличивается их период. Но, когда волна дойдет до экваториальной части шарового тела, то она вновь будет уменьшать свой период следования и увеличиваться по амплитуде. Так что когда волна подойдет к противоположному полюсу, то амплитуда будет иметь максимальное, или какое - то другое свое значение. Все зависит от плотности и размеров шарового тела. Так может оказаться, что направление ударной силы будет иметь и противоположное значение. В нашем случае электрон и пиэлектрон (позитрон) составляют две полуволны одного колебательного процесса, в котором ИЭМ либо находятся на поверхности сферы, либо сжаты в точке и имеют большую плотность. Другими словами, у двух шаровых тел, большого и малого (точечного), непрерывно соударяющихся друг с другом, могут возникать силы либо их расталкивающие, либо их прижимающие друг к другу, а электрон и пи - электрон будут только притягиваться из - за неразделимости процессов между ними. В этой связи позитрон по массе в принципе не может быть равен массе электрона. Очевидно, масса позитрона всегда будет немного меньше массы электрона, из - за потери энергии при сжатии электрона в точку. Несмотря на то, что пи - электрон (позитрон) имеет точечный размер, мы его все равно будем обозначать того же размера, что и электрон.


Ядерные частицы


Простейшей кристаллической объемной конструкцией является соединение двух ЭПР (рис. 2, а, б).



Рис. 2. Наилегчайшие ядерные частицы: а, б - нейтральные, состоящие из двух ЭПР; в, г, д - заряженные, из которых: г - наилегчайший мезон; д - наилегчайший протон


Чтобы полнее представить образование конструкций из ЭПР, поясним в начале возникновение зарядности в сложной системе. ЭПР с принципиальной точки зрения нейтральная система, так как состоит всегда из электрона и пиэлектрона со взаимно противоположными зарядами. Электрон и пи - электрон взаимно компенсируют зарядность, но, оказывается, пространственные колебания реализуют зарядность на одну единицу либо положительную, либо отрицательную. Так, в наилегчайшей ядерной частице (рис. 2, а) два ЭПР образуют нейтральную ядерную частицу, а в конструкции (рис. 2, в) ядерная частица становится уже заряженной, т. к. в ней на один электрон больше. Как это можно себе представить, чтобы при наличии только ЭПР было на одну зарядную единицу больше?


Действительно, такое явление возникает из - за того, что электроны и пи - электроны возникают поочередно. Поэтому одному электрону могут соответствовать сразу два пи - электрона, или наоборот, одному пи - электрону два электрона, как это изображено на рис. 2, в. В такой конструкции мы наблюдаем смежное соединение как двух разнородно заряженных частиц (электрон - позитрон), так и двух с одноименными зарядами. По схеме такое соединение благоприятствует присоединению еще одной заряженной частицы (рис. 2, в), либо отрицательной (рис. 2, д), либо положительной (рис. 2, г). В первом случае образованное сооружение имеет отрицательный заряд (т. к. электронов по числу больше, чем позитронов), а во втором случае оно будет иметь положительный заряд. Очевидно, в первом случае мы имеем дело с наилегчайшим мезоном (с примерной массой - 0,00275 а. е. м.), а во втором случае - с самым легким протоном (с той же массой). Мезон по отношению к протону является ядерным ионом, способным к образованию ковалентной связи. Поэтому дейтрон (Dt) является наипростейшей ядерной молекулой (рис. З).



Рис. 3. Наилегчайший дейтрон (Dt), образованный соединением наилегчайших протона и мезона.


В общем виде электроны и позитроны соединяются в форме кристаллов с зеркальной симметрией и с зеркально - антиподной симметрией. Будем такую симметрию называть хиральной, как не обладающую центром и плоскостью инверсии [11].


Если обратить внимание на тетраэдральную конструкцию кристалла ядерной частицы, то можно заметить, что она имеет и более сложный вариант. В частном случае тетраэдр (рис. 2, а) может состоять из десяти заряженных частиц (рис. 4, а), а для случая рис. 4, б число заряженных частиц будет 14. Четное число заряженных частиц указывает на то, что данные кристаллические конструкции являются нейтральными.


Более сложная конструкция тетраэдра, как легко заметить, будет состоять из 20 заряженных частиц, а двойной тетраэдр соответственно из 30. Последующая частица тетраэдрального габитуса, как легко подсчитать, состоит из 35 заряженных частиц. Число 35, как замечаем, нечетное. Следовательно, такая частица будет иметь заряд либо положительный, либо отрицательный Она и в магнитном отношении может быть, либо парамагнитной, либо диамагнитной. Все зависит от того, чего больше: электронов или позитронов.



Рис. 4. Усложненные тетраэдральные ядерные частицы (тетроны)



Последующие три более массивные ядерные частицы гетоаэдрального габитуса также нейтральны, т. к. в них соблюдено равенство числа электронов и позитронов. Затем снова следует заряженная частица, состоящая из 165 элементов. Вся последовательность чисел этих частиц, (будем называть их магическими числами), записана в первой строке таблицы 1. Что касается ядерной частицы (рис. 2, в, г, д), то её аналогия записана во второй строке этой же таблицы. Здесь мы тоже замечаем магические числа ядерных частиц, состоящие из нечетного числа заряженных элементов, которые относятся либо к мезонам, либо к протонам.


Мезоны являются основой антиядер, а протоны - обычных ядер химических элементов. Магическое число заряженных элементов для кристаллов вида (рис. 2, в) определяется по формуле:


Кn+1 = Мn + (n + 1)2, (1)


здесь Кn+1 - последующее магическое число заряженных элементов; Мn - предыдущее значение магического числа; (п + 1) - последующий номер магического числа;(*)


Например, нам известно магическое число заряженных элементов девятой ядерной частицы, для которой М = 285. Тогда K9+1= 285 + (9 + I)2 = 385.


Размерность магических чисел в пространстве должна соответствовать площади поперечного сечения, т. е. м2. Но, поскольку магические числа определены на основе наличия двух трехмерных пространств (протяженного и временного), то размерность будет определяться еще и квадратом скорости, m22.


Ядерные частицы тетраэдрального габитуса мы в дальнейшем будем называть тетронами, а ядерные частицы (рис. 2, в) - гексонами.


Следующая по сложности ядерная частица образована в виде куба или ромба (рис. 5). Называем ее кубоном или ромбоном.



Рис. 5. Кубические а, б, д, ромбические в, г, е ядерные частицы (кубоны, ромбоны)



Куб, как принято в кристаллографии, обладает четырехкратной симметрией. Однако, если посмотреть на куб по оси А - А, можно обнаружить, что куб обладает еще и хиральной (зеркально - антиподной) симметрией, т. к. три его верхние грани не обладают инверсией к противоположным граням. Еще более наглядно хиральная симметрия выражена в ромбоэдре (рис. 5, в, г, ё).


Магическое число заряженных элементов в кубе и ромбоэдре (т. е. кубоне и ромбоне) определяется по формуле:


Мn = n3. (2)


Магические числа заряженных элементов для кубонов и ромбонов приведены в третьей строке таблицы 1.


Заряженные и нейтральные ядерные частицы у кубонов и гексонов повторяются чаще, чем у тетронов. Поэтому кубическая генетика наиболее распространена среди ядерных частиц. Не исключено, что атомно - молекулярная кристаллография обязана именно кубическому габитусу ядерных частиц.


К следующей более сложной форме ядерной частицы относится октаэдральный габитус (рис. 6)



Рис. 6. Октаэдрические ядерные частицы (октоны)


Ядерные частицы такой формы нами названы октонами, они, как и ку - 5оны, обладают хиральной симметрией (например, по оси А - А). Не случайно, оказывается, хиральной симметрией обладают углерод, аминокислоты, сахара, т. к. на всех четырех валентностях углерод присоединяет четыре различные лиганды. Такие же свойства имеют фосфор и азот. Кристаллы у фосфора октаэдральны. Это дает основание считать, что ядра этих атомов несут генетику октаэдральных ядерных частиц (октонов). Если такое предположение верно, то истоки биологической жизни начинаются от ядерных частиц с хиральной симметрией.


Октоны отличаются числом заряженных частиц. Самым простым окто - ном является шестизарядная конструкция (рис. 6). Следующим магическим числом для октонов является число 19. Естественно, такой октон обладает за - рядностью. Эту особую частицу мы назвали Демоном. Все последующие магические числа для ядерных частиц октонов приведены в четвертой строке таблицы 1.


Другая разновидность ядерных частиц имеет додекаэдральный габитус (рис. 7), названный нами додеконом. Элементарный додекон состоит из семи заряженных элементов, а следующим магическим числом в ряду цодеконов является число 13.


Все последующие частицы также состоят из нечетного числа заряженных элементов в связи с тем, что один из заряженных элементов зажат в центре ядра додекона. В принципе додекон может быть пустотелым. В этом случае додеконы будут иметь нейтральный общий заряд, что нельзя сказать о их гранях,



Рис. 7. Додекаэдралъная конструкция ядерных частиц (додеконы)


которые всегда будут иметь ненулевую заряженность. Додекон, состоящий из 13 заряженных элементов (рис. 7, в, г), мы назвали чертоном. Все последующие магические числа ядерных частиц типа додекона представлены в пятой строке таблицы 1. Магические числа другой упаковки додеконов вычисляются по формуле:


n = 1/2 N(15N - 1) (3)


Они, в частности, приведены в 17 - ой строке.


Додеконы обладают хиральной симметрией, а поэтому способны создавать биологическую разновидность жизни, отличной от биологической жизни на углероде, фосфоре, азоте, т. к. октаэдральная хиральность существенно отличается от додекаэдральной хиральности. Существа с додекаэдральной хиральностью скорее всего будут похожи на пауков, кальмаров, крабов, морских звезд, имеющих число конечностей кратное пяти (например, как у насекомых, три пары ног, два крыла и две захватывающие конечности). Додекаэдральные кристаллы образуются и среди органических веществ. Например, соединение C20H20 кристаллизуется в виде додекаэдра. Любопытно заметить, что сферическая поверхность додекаэдра больше, чем поверхность тетраэдра в 12 раз и в 3,44 раза поверхности куба.


Гексаэдр и тетраэдр являются элементами более сложных ядерных частиц. Так, например, икосаэдр в принципе может быть собран из 10 гексаэдральных частиц, хотя он, как и додекаэдр, развивается от генетического зародыша, названного нами икосоном (рис. 8).



Рис. 8. Икосаэдральная конструкция ядерных частиц (икосон)


Икосон свое геометрическое начало берет от чертона. Поэтому первой ядерной частицей можно считать частицу, состоящую из 55 заряженных элементов (см. таблицу 1, шестая строка). Икосоны, как и додеконы, состоят только из нечетного числа заряженных элементов. Поэтому они всегда имеют заряд и всегда, как и другие протоны и мезоны, обладают спином, который складывается не из спин кварков, как это считается в современной физике, а из спин электронов и позитронов [12].


Кроме рассмотренных пяти Платоновых тел, ядерные частицы могут характеризоваться еще четырьмя формами.


Для полноты и глубины анализа свойств веществ, характеризующих магнетизм, рассмотрим вкратце и их конструктивные особенности. Так, главной из них, по нашему мнению, является ромбододекаэдрон (рис. 9), названный нами роном.


Такие конструкции ядерных частиц возникают в результате сильных сжимающих электрических и ядерных сил, а также при распаде b0 - мезонов, содержащих b - кварк, на протон, антипротон и пионы, что объясняется прямым превращением тяжелого b - кварка в обычные легкие кварки. Действительно, кварки квантовой хромодинамики не идентичны кваркам теории электрослабых взаимодействий. Давно известно, что легкий d - кварк электрослабого взаимодействия содержит примесь S - кварка второго поколения. Обнаруженные распады показывают, что он смешивается не только с S - кварком, но и с b - кварком третьего поколения. При этом константа взаимодействия кварков может оказаться комплексной без нарушения положительности энергии, что приводит к нарушению комбинированной четности.



Рис. 9. Ромбододекаэдралъная конструкция ядерной частицы (рон)


С другой стороны, в физике не существует ответа на вопрос ни о природе масс частиц (так называемый хиггсовский механизм появления масс W и Z - бозонов), ни о природе поколений, ни о природе констант взаимодействия и явления смешивания. Не решен вопрос о массе нейтрино. Поэтому предложенная модель и теория ядерных частиц имеет прямое отношение как к цветовым состояниям глюонов, так и к атомному ядру вообще.


Магические числа таблицы 1 - это исходные константы всех ядерных частиц. Продолжим их краткое рассмотрение в том ракурсе, как и предыдущие пять Платоновых тел. Магические числа икосонов вычислены по формуле:


n=1310(n - 10)3  - 15(n - )2=11(n - 1) - 3


А расчет магических чисел для ронов несколько усложнен, т. к. между двумя группами из шести заряженных элементов размещается не два, а три заряженных элемента (+ - + или - + - как указано на рис. 9, б. В этом случае генетическим зародышем является, как у куба, восьмиэлементный кристалл (два заряженных элемента обтянуты шестью другими). Этот элемент очевидно является единственным нейтральным во всем ряду ронов. Поскольку роя из восьми элементов является генетическим для кубона и ромбона, то для него же в качестве генетического будем считать рон, состоящий из 15 элементов (см. таблицу 1, седьмая строка). Роны обладают хиральной симметрией (см. ось А - А), а поэтому являются носителями биологической жизни.


Несколько более простая ядерная частица с хиральной симметрией изображена на рис. 10. Она состоит из двух групп заряженных частиц по 4 элемента, сжатых электрическими и ядерными силами.


Надо предполагать, что девятая заряженная частица (изображенная пунктирно на рис. 10, а) малого размера находится внутри. В силу этих обстоятельств все ядерные частицы подобного габитуса, названные нами хиронами, будут всегда обладать зарядностью. Магические числа для заряженных элементов хиронов приведены в восьмой строке таблицы 1.



Рис. 10. Ядерная частица хирон



Более сложная ядерная частица с хиральной симметрией представлена на рис. 11. Она имеет свое генетическое начало от двух пятиэлементных пирамид, сдвинутых по отношению друг к другу на 45°. Между основаниями зажата одиннадцатая заряженная частица. На рис. 11, б она изображена пунктирной линией немного меньшего размера.



Рис. 11 Ядерная частица биоктон


Благодаря этому генетика всех ядерных частиц рассматриваемого габитуса, будет всегда иметь зарядность и обладать спином. Такие частицы названы биоктонами, т. к. число их граней ровно в два раза больше числа граней окто - нов. Расчет магических чисел заряженных элементов биоктонов приведен в таблице 1, девятая строка.


Среди пирамидальных ядерных частиц, кроме тетронов, имеются и другие варианты. Некоторые из них изображены на рис. 12. Все пирамидальные ядерные частицы на основании числа вершин мы назвали пираминами (рис. 12: б - пирамин - 4: в - пирамин - 5; г - пирамин - 6).



Рис. 12. Ядерные частицы пирамины (а, б, в, г) и бипирамины (д, е)


Магические числа заряженных элементов у пираминов приведены в таблице 1 соответственно в 10 - ой, 11 - ой, 12 - ой строках. Магические числа для бипираминов приведены соответственно в 13 - й и 14 - й строках.


Ядерные частицы с габитусом тетрагонтриоктаэдр, названные нами гранатонами (рис. 13), являются частицами, последними по сложности и относительной простоте. Магические числа значений заряженных элементов для гранатонов приведены в таблице 1 соответственно для гранатона - 1 (рис. 13, а) в 15 - й строке, а для гранатона - 2 (рис. 13, б) в 16 - й строке.


Гранатой (рис. 14) является продолжением в развитие гранатона (рис. 13, б). Он собирается на основе пираминов (рис. 12, г). Если в гранатоне (рис. 13,6) содержится 8 пирамлнов, то в гранатоне (рис. 14) их уже содержится 20. Вершины этих пираминов составляют додекаэдр. Поэтому началом в формировании гранатона (рис. 14) есть ядерная частица додскон, зародышем которого соответственно является чертон.



Рис. 13. Ядерные частицы гранатоны: а - гранатон - 1; б - гранатон - 2



Если обратить внимание на ряд гексонов и ряд пирамина - 4, то можно обнаружить, что они состоят из одного и того же числа заряженных элементов. Как известно, наиболее вероятная форма кристалла атомов - кубическая. Примером тому являются углерод (алмаз), железо, золото, иридий, свинец, серебро и др.


Примерами тетрагональных сингоний являются индий, олово, а гексагональной - графит, углерод, радий, рутений, цинк. В зависимости от сингонии кристаллической структуры атома можно определить и основные законы периодичности химических элементов.


Анализируя таблицу 1, можно обнаружить много весьма важных сведений для ядерной физики и физики вообще. Действительно, магическое число 14 для октонов общепризнанный нейтрон, т. к. состоит из 1834 заряженных частиц. Нейтральность его понятна, поскольку состоит из 917 электронов и 917 позитронов, а с другой стороны, по массе он больше электрона в 1834 раза. Это же число получается, если энергию нейтрона (она равна 939 МэВ) поделить на энергию электрона (We = 0,512 МэВ).


Тогда


Wn0We=9390, 512=1834 (5)


То же получается, если сравнивать их массы:


Wn0We=1, 00860, 00055=1834 (6)


Для мезонов и протонов характерны нечетные магические числа. Так, в частности, для протонов характерны магические числа 1469 и 2255. Это 13 - й и 15 - й номер ряда октонов. Средним числом очевидно будет:


Ncp=(1469+22)2=1862=2×931=2C2 (7)


Это число и определяет кратность массы протона по отношению к электрону. С другой стороны, число 931 является ничем иным, как квадратом скорости света. Следовательно, связь энергии электрона с энергией ядерной частицы (Wяч) определяется как:


We=WячNср=С2mячNср=931mяч2×931=С12mяч2 (8)


Здесь mяч - масса ядерной частицы в а. е. м. ; We - энергия электронов этой ядерной частицы в МэМ(*); С21 - скорость, равная единице. В дальнейшем этот параметр опускается.


Поскольку скорости света в выражении (8) сократились, то энергия W численно равна массе М и, наоборот, масса m численно равна энергии электрона We Здесь размерности опускаются.


Следовательно, точная масса данной ядерной частицы будет равна:


mяч = 2 * 0,512 - 1,024, а. е. м.


Предположим, что массу протонов экспериментально определим, как


mр — 1,00752 а. е. м.


Тогда энергия электронов (позитронов) будет


WC(R)=mp2=1, 00522=0, 50376 МэВ (10)


Соответственно, масса электронов в таком протоне будет:


me=WeC2=0, 50376931=0, 000541 а. е. м.  (11)


Как замечаем, масса электронов в протоне меньше массы электронов в вакууме.


Если для дейтерия взять магическое число №22 - 3795 (для пирамина - 4) и массу дейтерия взять равной md = 2,014 а. е. м., то масса электронов (позитронов) у дейтерия будет равна: me=mdn=2, 0143795=0, 0005307 а. е. м.  (12)


Такое же магическое число имеется и у гексона № 22, но масса электронов может у него несколько отличаться. Масса электронов дейтерия для октонов № 18 - 3894 при массе дейтерия md = 2,01474 а. е. м будет


me=md3894=2, 014384=0, 0005174 а. е. м.  (13)


В процессе роста ядерных частиц электроны и позитроны уплотняются, и мы наблюдаем излучение фотонов. Здесь мы имеем дело с фотоэлектронным обратимым процессом.


Если система поглощает электроны, то она должна излучать фотоны за счет их самоуплотнения в ядерных частицах. И, наоборот, если ядерные частицы эмиссируют электроны, то мы наблюдаем поглощение фотонов.


В электронно - фотонных взаимодействиях участвуют энергии на уровне электрон - вольт (эВ). Для отрыва же протонов или нейтронов требуются энергии порядка килоэлектрон - вольт (кэВ).


Магические числа


Таблица 1


Наименование1234567891011121314151617181920212223242526
Тетрон1 41020355684120165220286364455560680816969114013301540177120242300
Гексон15143055911402042853855066508191015124014961785210924702870331137954324
Кубой, ромбон1827641252163435127291000133117282197274433754096491358326859800092611064812167138241562517576
Октон(бипирамин - 4)16194485146231344489670891115614691834225527363281389446795540648175068619
Додекон - 1171345167439921167327554227614985811158315215195372460930491372434492553597634197445186753
Икосон171355147309561923141520572869387150836525821710179124311499317885211272473928741331533799543287
Рон181565175369671110516952465343946416095782598551220914911179852145523345296793448139775
Хирон193591189341559855124117292331305939254941612974719009107451269114859172611990922815259912944933201
Биоктон1114511924945174111751689233931414111526566198189999112041143551694919839230912662130495
Пирамин - 415143055911402042853855066508191015124014961785210924702870331137954324
Пирамин - 516215110117628142160182611011431182122762801340140814846570166517701885610121
Пирамин - 61827641252163435127291000133117282197274433754096491358326859800092611064812167138241562517576
Бипирамин - 517277215227745770210221427192715323252409750776202748289271054712352143521655718977
Бипирамин - 6193591189341559855124117292331305939254941612974719009107451269114861172611990922815259912944933201
Гранатон - 1I73411630264011781964304644726290854811294145761844222940281183402440706482125659065888761548743699772
Гранатон - 2I63816043291416662748422061368574115761520819530246023048437236449185359063312741448614699378
Додекон - 2I72966118185267364476603745902107412611463168019122159242126982990329736193956

Реакция бора и азота


Рассмотрим пример превращения боразона в углерод. Пусть атом углевода образован соединением из шести дейтериевых атомов (рис. 15, а). Тогда атом бора будет отличаться от атома углерода только отсутствием одного атома дейтерия (рис. 15, б), а атом азота - наличием дейтерия (рис. 15, в).



Рис. 15. Схема псевдоядерного соединения бора и азота: а - атом углерода; б - атом боре; в - атом азота; г - соединение бора и азота (боразон)


Химическое соединение бора и азота означает вхождение вершиной дейтериевого атома азота в углубление недостающего дейтериевого атома бора. В результате такого соединения образуется связь как бы двух атомов углерода (рис. 15, г). Такое соединение настолько прочное, что оно по своим свойствам скорее приближается к алмазу, чем к углероду. Ядерное соединение бора и азота можно также оценить следующим образом. По - видимому, реакция эта может идти в двух направлениях, а именно:


B5HN7=Be4+O8+w1B5HN7=C6+C6+w2


В первом случае водородный атом перебрасывается от атома бора к атому азота, в результате которого образуются два новых атома. Бор превращается в бериллий, а азот - в кислород. Во втором случае оба атома - и бор и азот - превращаются в углерод.


Энергии W1 и W2 подсчитываются на основании деформации масс электронов по формулам (17) или (18). По формуле (18) энергию атома можно определить, взяв частоту поглощения для бора 3179,35 A°, округлив эту частоту до 3180, получим энергию для WB = 3,181 МэВ или для других близких частот Wb = ЗД 59 МэВ.


Соответственно согласно таблице 4 можно уже, не пользуясь формулой (18), выписать энергии для бериллия Be = 2,564 МэВ, углерода С =3,029 МэВ, кислорода О =4,55 МэВ, и азота N =4,167 МэВ.


Энергии Wx и W2 будут


W1= WB + WN - WBe - W0 = 3,181 + 4,167 - 2,504 - 4,55 = 0,294 МэВ;


W2 = WB + WN - WC - WC = 3,181 + 4,167 - 3,029 - 3,020 = 1,29 МэВ.


Вторая реакция идет с большим выделением энергии. Аналогичные псевдоядерные соединения возникают и в других атомах, собранных из перечисленных ядерных частиц (см. таблицу 1).


Связь спектральных линий


Поскольку ядерные частицы собраны из электронно - позитронных резонаторов, то характеристикой всех ядерных частиц может служить частотный спектр излучений и поглощений. Так, нами установлены зависимости частот поглощения и излучения в электронно - позитронных резонаторах, с помощью которых можно оценивать то или иное вещество или ядерную частицу. Одна из таких зависимостей имеет вид:


λn=λe(me2+mn2)(me2 - mn2) (14)


Здесь me - масса электронов в а. е. м. ; mn - масса позитронов в а. е. м. ; λn, λe - длины волн позитрона и электрона;


λn=C(νe - νn) или λn=C(νn - νe) ,  λn=C(νe+νn) ; C  -  скорость света


Длина волны λ n и λ e определяется в A0. Отношение масс me и mn зависит как


memn=νnνe (15)


Здесь νn - собственная частота колебаний позитрона; νe - собственная частота колебаний электрона.


Масса ядерной частицы определяется как:


mяч = λр 4,26 * 10 - 4. (16)


Здесь m яч - масса ядерной частицы в а. е. м ; λр - длина волны частоты поглощения в A0; 4,26 - 4 - эмпирический коэффициент, вычисленный авторами.


Для определения массы электронов той или иной ядерной частицы или атома в целом можно пользоваться формулой:


me = 2284,7λ р. (16) Например, у углерода имеются две частоты поглощения λр = 2478,57 А0 и λр = 2524,12 А0 тогда масса электронов будет me1 = 2284,7 * 2478. 57 * 10 - 10 = 0,0005663 а. е. м.. те2 = 2284,7 • 2524,12 * 10 - 10 = 0,0005767 а. е. м. Очевидно, первая масса me1 соответствует графиту, вторая те2 - углероду (саже).


Меру энергии ЭПР, очевидно можно определить по выражению


W = С2mэ2βλр. (17)


где W - энергия в МэВ;С - скорость света (C2 = 931); mэ - эквивалентная масса ЭПР в а. е. м. ; β - коэффициент (b = 228,47); λ р - длина волны частоты поглощения, м.


Энергия всякого атома определяется числом электронов и протонов. Поскольку в ЭПР всегда один электрон и один позитрон, то выражение (17) для атома можно записать


Wa = 2nJλр10 - 4 (18)


где Wa - энергия атома в МэВ; n - номер атома в таблице изостеров; J - коэффициент Иллариона (J= 1,0635278) ;A0 - частота поглощениям А0.


В таблице 4 коэффициент Иллариона взят равным единице. В этой таблице кроме чисел возможных нуклонов приведены вычисленные значения энергии атомов. По этим данным можно произвести расчет энергии, выделенной в реакции или поглощенной между парой реагирующих изостеров.


Потенциалы ионизации


Потенциалы ионизации изостеров существенно отличаются друг от друга. Так, например, углерод (графит) имеет потенциал ионизации 138 эВ. А углерод (сажа) имеет потенциал ионизации всего 39 эВ, да еще отрицательный [14]. У фосфора (черного) также потенциал ионизации близок к углеродному (саже) и равен всего 32 эВ (см. диаграмму рис. 16). Потенциалы ионизации, близкие к углероду (графиту) у хрома, молибдена, ниодима, платины для этих элементов показана характерная зависимость потенциалов ионизации (кривая 1). На этой же кривой нами указан фосфор, мышьяк, сурьма, тулий, франций, нильсборий, садий (Sa123325 - Сахаров Андрей Дмитриевич). Эти элементы с такими потенциалами ионизации еще неизвестны, но они несомненно существуют и со временем будут найдены.


Бор имеет потенциал ионизации около 70 эВ, кремний - 82 эВ, ванадий - 92 эВ, германий - 100 эВ, ниобий - 102 эВ, олово - 102 эВ, празеодим - 101 эВ, эрбий - 100 эВ, иридий - 98 эВ, радон - 91 эВ.


Кривая потенциалов ионизации для этих элементов, их изобар и другие еще не найдены (например, таких как Ge) обозначена цифрой 2.


Бериллий имеет потенциал ионизации 40 эВ, алюминий - 50 эВ, титан - 57 эВ, галлий - 62 эВ, цирконий (один из его изостеров) - 68 эВ, индий - 69 эВ, церий - 69 эВ, гольмий - 68 эВ, осмий - 66 эВ, астат - 61 эВ, плутоний - 56 эВ, лоуренсий - 47 эВ, (см. кривую 3).


Литий имеет потенциал ионизации 28 эВ (литий - 6), магний - 30 эВ. скандий - 35 эВ, цинк - 38 эВ, иттрий - 40 эВ, каД. И. - 41 эВ, лантан - 41 эВ, диспрозий - 41 эВ, рений - 39 эВ, (см. кривую 4).


Гелий ионизируется при 19 эВ, натрий - 20 эВ, кальций - 21,5 эВ, медь$ 22 эВ, стронций - 22 эВ, серебро - 22 эВ, барий - 22 эВ, тербий - 22 эВ вольфрам - 21 эВ, висмут - 20 эВ, уран - 10 эВ, (см. кривую 5).


Водород ионизируется при 10 эВ, неон - 10,8 эВ, калий - 11 эВ, никель - 11,2 эВ, рубидий - 11,5 эВ, палладий - 12 эВ, цезий - 12 эВ, гадолиний - 12 эВ, тантал - 12 эВ, свинец - 12 эВ (см. кривую 6).


Некоторые изотопы свинца имеют потенциал ионизации около ста электрон - вольт. Это как раз доказывает, что такой свинец следует относить не к изотопам свинца, а к изобарам иридия или радона (см. кривую 2, Pb). В ряду и фтора (кривая 7) только фтор имеет отрицательный потенциал ионизации и соответственно в его ряду размещены следующие элементы: фтор - 5,11 эВ, аргон 2,2 эВ, кобальт 4,5 эВ, криптон 5,1 эВ, родий 5,7 эВ, ксенон 6,7 эВ, европий 6,7 эВ, гафний 6,8 эВ (гафний с потенциалом ионизации 68 эВ, относится к изобару осмия, см. кривую 3, Hf), таллий 6,9 эВ, торий 6,9 эВ.


Кислород (кривая 8) имеет тоже отрицательный потенциал ионизации. Он соответственно равен кислород - 15,76 эВ, хлор - 9,8 эВ, железо - 4,8 эВ здесь железо, как и кислород, обладает отрицательным потенциалом ионизации), бром - 3,3 эВ, рутений - 3 эВ, йод - 2,5 эВ, самарий имеет уже положительный потенциал ионизации и по свойствам приближается к щелочным элементам. Величина потенциала ионизации для самария 4,6 эВ, лютеция 5,1 эВ, ртути 5,6 эВ, актиния 6,1 эВ, (см. кривую 8).


Азот имеет еще более отрицательный потенциал ионизации: азот - 28,53 эВ, сера - 22,4 эВ, марганец - 16,6 эВ, селен - 12,75 эВ, технеций - 10 эВ (технеций по химическим свойствам мало отличается от галогенов брома и йода, не случайно признаки технеция спектрографически обнаруживались именно в этих галогенах (особенно в йоде).


У теллура потенциал ионизации, следующий: - 9,01 эВ, у прометия - 4,3 эВ этот лантаноид оказался галогеном), у иттербия 2,7 эВ (иттербий вышел в щелочные металлы), у золота 4,2 эВ (другие аллотропные модификации золота имеют большой потенциал ионизации, который равен +9,23 эВ), радий 5,4 эВ (см. кривую 9).


Здесь мы замечаем, что потенциалы ионизации всех других рядов, включая 12 - й, пересекают нулевую ось. Эти данные представлены на рис. 16. Анализируя диаграмму максимальных порогов потенциалов ионизации химических элементов, можно обнаружить и характерные закономерности в их природной структуре. Положительные и большие потенциалы ионизации имеют углерод (графит), фосфор (черный), хром, мышьяк (еще не определен, т. к. он является изобарой хрома или молибдена), молибден и др., согласно кривой 1 (рис. 16).



Puc. 16. Интерполированные потенциалы ионизации известных и еще неизвестных химических элементов


Очевидно это объясняется строением этих атомов. Поскольку потенциалы ионизации атомов 1 - го ряда мало отличаются друг от друга, то ядра этих! элементов являются углеродоподобными. Возможно, согласно приведенным габитусам ядерных кристаллов в указанном ряду элементов черный фосфор кроме других вариантов может иметь конструкцию карбида лития, например:


Р = Li С 2 = Li3C. (19)


Франций, расположенный в этом ряду, пока не найден, т. к. он представляет собой изобар платины или карбид тулия


Fr = PtF = PtLi3 = PtCLi = TmC3 = NdCo = SbC6= MoRh (20)


Аналогично синтезируется и максимий (Мх114) и садий (Sa123) (23)


Мх = PtC6 = PtCrC2 = PtCrLi4 = PtCrMg = PtKr =... (24)


Во втором ряду, как и в углеродном, объединены элементы с аналогичными физико - химическими свойствами. Действительно, свойства бора не укладывались в рамки таблицы Д. И. Менделеева, т. к. они были близкими больше к кремнию, чем к алюминию. В диаграмме (рис. 16) потенциалы ионизации приближают бор скорее к кремнию, чем к алюминию. По всей видимости, ядро кремния содержит ядро бора, и он может быть представлен в виде соединения:


Si = BF = В2Ве = ВLi2 = СО (25)


И действительно, соединения BLi3 имеют потенциал ионизации около 82 эВ, т. е. примерно столько же, сколько у кремния. Соответственно ванадий представляется соединениями:


V = SiLi3 = BLi6, = B2Al = В20 = B4Li = CaLi = BC3 = (26)


Также представляются и другие элементы в этом ряду.


По мере роста номера элементов потенциал ионизации от празеодима снижается, постепенно приближаясь к нулевой оси. После 113 элемента (Yas) очевидно существует еще и 122,131,140,149,158 элементы.


В бериллиевом ряду элементы имеют бериллиевое начало и каждый из них имеет строение в виде соединения бериллия с предыдущими элементами. Например:


Al = BeF = BeLi3 = ВВе2 = ВО. (27)


Обращая внимание на изостеры (27), заметим, что кислород и фтор имеют отрицательный потенциал ионизации. Поэтому всякий окисел элементов периодической системы всегда будет иметь меньший потенциал ионизации, чем потенциал ионизации самого элемента. Например, углерод имеет 140 эВ, а окись углерода (СО), т. е. изостер кремния всего 82 эВ. Элемент кремния имеет тот же самый потенциал ионизации. Точно также алюминий, представленный в виде изостера, т. е. окисла бора (Во), имеет потенциал ионизации 48 эВ. Соответственно натрий представлен в виде окисла лития Na = LiO, калий - в виде окисла натрия К = NaO, рубидий в виде окисла меди, а цезий - окисла серебра.


Закисленный водород (НО) представляет собой фтор, а закисленный фтор является хлором. В свою очередь закисленный хлор образует марганец Мn = ClO, а двуокись хлора образует мышьяк и так далее.


В диаграмме (рис. 16) сразу можно определить генеалогическую систему образования элементов посредством присоединения кислородных атомов. Из диаграммы видно, что углеродная ветвь имеет большую протяженность, как по ветви присоединения ядер фтора (C, P, Cr, As, Mo и т. д.), так и по ветви присоединения кислорода (С, Si, Ti, Zn, Sr, Pd и т. д.). Причем ветви не пересекают нулевую ось, но по мере увеличения номера они постепенно сближаются. Ветви бора, бериллия, лития, гелия, водорода, пересекают ось, но с увеличением номера элемента их потенциалы ионизации также приближаются к нулю.


Периодичность таблицы потенциалов ионизации


Диаграмма (рис. 16) фактически является периодическим законом химических элементов, который для общей наглядности изображен в таблице 2. В ней приведены 6 рядов нулевой оси (ряды Н, Не, Li, Bе, В, С). Нулевой ряд дейтрона (элемента, образованного соединением протона и мезона, заряд которого всегда равен нулю, но обладает положительным и отрицательным потенциалом ионизации).


В нулевой ряд вошли Dt, Ne, Ar, Ni, Kr, Pd, Xe, Gd, Hf, Pd, Th, Fm, Gn


По - видимому, элементы этого ряда содержат дейтроны и за счет этого отличаются более высокой инертностью.


Горизонтальный ряд дейтрона включает галоген фтор и элементы, родственные фтору: Ar = F2; Со = F3; Кr = F4; Rh = F5 ; Xe = F6 и т. д. известные пока с положительными потенциалами ионизации Галогенами может быть вся| зигзагообразная последовательность элементов Н - 1, F, Cl, Со, Br, Rh, J, Eu, Lu, Ti, Ac, Es, Sh, где Со, Rh, Eu, Lu, Tl, Ac, Es, Sh изостеры.


Со временем этот ряд галогена будет открыт полностью. Если мы обратим внимание на следующий кислородный ряд:


О, Cl, Fe, Br, Ru, J, Sm, Lu, Hg, Ac, Cf, Sh, то заметим, что три галогена (Cl, Br, J) имеют на диаграмме (рис. 16) примерно те же потенциалы ионизации, что и у фтора. Однако, после йода кривая потенциала ионизации пересекает нулевую ось и самарий оказывается уже щелочным элементом, как и все известные лантаноиды. Но изостеры Fe - CIF; Ru = BrF; Sm = IF и т. д. будут являться сильными окислителями.


Если мы обратим внимание на первый и второй ряды диаграммы (рис. 16), то заметим, что в них содержатся все щелочные элементы [H, Na, К, Cu, Rb, Ag, Cs, ТЪ, Та, Bi, Ра, Md, Ws). Щелочными являются и элементы второго ряда, такие, как Ca, Sr, Ba, W, U, Bg, поскольку они имеют такое же строение ядер, как у натрия и меди.


Франций и золото выпали из этих рядов. Но они не перестали быть щелочными. Действительно, если обратить внимание на оксидный ряд, начиная от фосфора (P, V, Ga, Ag, Cs, Eu, Lu, Au, Fr, Am, Lr, Bb), то золото и франций опускаются до уровня потенциала ионизации щелочных элементов, который даже ниже цезия, европия, лютеция.


Таким образом, периодический закон, представленный таблицей 2, имеет более физический смысл, чем таблица Д. И. Менделеева.


После кислородного ряда, идет ряд азотный:


N, S, Мп, Se, Тс, Те, Pm, Yb, Аи, Ra, Вк, Ts.


Если обратить внимание на строение ядер этого ряда, можно заметить, что все они родственны азоту. Например, линия излучения азота 337 Нм является линией поглощения для селена, золота, а марганец имеет родственные красящие ионы с железом, кобальтом, никелем и медью по вертикали, и с технецием, прометием и золотом по горизонтали. Причем прометий один из лантаноидов, имеющий после йода наиболее сильные галогенные свойства. Поэтому его, как технеций, трудно отделить от других элементов. Удалось обнаружить спектральные линии нерадиоактивного прометия на вольфрамовом проводе длительно работавшего на очистке йода. Нерадиоактивный технеций также следует искать среди брома, йода, селена, теллура, и других элементов азотного ряда.


Технеций (металл) получается в реакции синтеза дейтерия при распаде трития, когда в качестве растворителя использован порошок молибдена Тритий при своем распаде заставляет молибден перебрасывать водородные атомы н другие ядра по схеме:


W=2WMo - WNb -  WTc=2×26, 31 - 27, 325= - 0, 003 МэВ= - 3 кэВiMo9642H1 - 3 +Mo9642 = Nb93 - 9941 + Tc97 - 9943 +W  (28)


Энергия распада трития имеет примерно тот же уровень. Технеций галоген получают путем отщепления от йода ядра неона в среде дейтерия и трития в электродуговом режиме с образованием микроскопических электрических разрядов токами до 200 - 800 кА.


Следующим после азота идет углеродный ряд. Элементам этого ряда мы дали те же названия, что и элементам с положительным потенциалом ионизации. Если фосфор, мышьяк и сурьма обладают отрицательным потенциалом ионизации, то тулий с такими свойствами пока не найден. Франций же и нильсборий переходят на сторону элементов с положительным потенциалом ионизации (см. диаграмму рис. 16, кривая 10).


Отрицательными потенциалами ионизации обладают элементы и других рядов. Конечно многие из них неизвестны, но в том и заключается ценность предложенной таблицы, которая идет вместе с диаграммой (рис. 16), что она показывает пути поиска многих новых элементов со свойствами доселе неизвестными. Таблица же Д. И. Менделеева, давшая вначале толчок к поиску неизвестных элементов, стала потом мощной преградой в изучении строения вещества.


В заключение еще заметим, что все галогены кроме астата и фтора находятся в кислородном ряду. Этим объясняются неустойчивые соединения галогенов с кислородом. Фтор с кислородом - сильный окислительный фторид кислорода OF2, называемый изостером железа, и применяемый для окисления ракетного топлива.


Все галогены, кроме фтора, проявляют в соединениях с кислородом положительную степень окисленности и она тем сильнее, чем выше номер элемента. Это касается и ртути, актиния, калифорния, шульпиния. Что касается астата, то расположение его в бериллиевых рядах (кривые 3 и 12) указывает для него соответственно следующие потенциалы ионизации: +62 эВ и - 9,9 эВ. В первом случае астат подходит к изобару осмия, а во втором случае он галоген. Обе стабильные модификации астата пока не найдены, хотя они несомненно в природе имеются.


Таблица 2



Таблица 3


Таблица физико - химических свойств элементов


CРСгAsMoSbNdTmPtFrCm(Ns)Mx1
615243342516069788796105114
138146148. 914814814814714614313712710980140
ВSiVGeNbSnPrErIrRnAm(Ku)Yas2
514233241505968778695104113
678292100102102101100989182705070
BeAITiGaZrInCeHoOsAtPu(Lr)Fd3
413223140495867768594103112
4050576268696968666155473540
LiMgScZnYCdLaDyRePoNp(No)Bb4
312213039485766758493102111
2831353840414141393732292230
НеNaCaCuSrAgBaTbWBiUMdBg5
211202938475665748392101110
192021. 52222222222212019181720
НNeКNiRbPdCsGdТаPbPaFmWs6
110192837465564738291100109
1010. 81111. 211. 512121212121210910
DtFАгCoKrRhXcEuHfTLThEsGn7
0918273645546372819099108
+ - 10 - 5. 112. 24. 55. 15. 76. 76. 76. 86. 96. 9717. 20
H0ClFeBrRuISmLuHgAsSfSh8
- 1817263544536271808998107
- 15. 8 - 9. 8 - 4. 8 - 3. 3 - 3 - 2. 54. 65. 15. 66. 165. 9 - 10
НсNSMnSeTsТеPmYbAuRaBkTs9
- 2716253443526170798897106
- 28. 5 - 22. 4 - 16. 6 - 12. 8 - 10 - 9 - 4. 32. 74. 25. 45. 34. 5 - 20
LiСPCrAsMoSbNdTmPtFrCm(Ns)10
- 3615243342516068788796105
- 39 - 32 - 28 - 22 - 18 - 17 - 12 - 71. 82. 73. 52. 8 - 30
BeВSiVGeNbSnPrErIrRnAm(Ku)11
- 4514233241505968778695104
- 50 - 40. 5 - 37 - 30. 5 - 28. 8 - 23 - 20 - 1681. 61. 41. 3 - 40
ВBeAITiGaZnInCeHoOsAtPu(Lr)12
- 5413223140495867768594103
- 59 - 52 - 41. 5 - 41 - 36 - 32 - 29 - 231781. 31. 2 - 70

Таблица 4



Единое волновое поле


Возвращаясь к вакууму как к пространству, заполненному электронам и позитронами, можно предполагать, что он является фабрикой кристаллиза ции веществ. Во всяком случае все перечисленные кристаллические образования могут формироваться в вакууме. А это значит, что первоматерия вакуум будет представляться в виде водорода, гелия и других легких элементов.


На языке волн все бесконечное пространство, как уже говорилось, представляет собой, с одной стороны, хаотическое движение ИЭМ, а с другой стороны, волновые колебания в виде трехмерных стоячих волн, полученных путем суммирования частот, кратных простым числам. Частота колебаний ИЭМ зависит от их размеров. Самые малые ИЭМ имеют самую высокую частоту колебаний, а ИЭМ большого размера - самую низкую. Но поскольку вероятность наличия ИЭМ большого размера очень мала, то и амплитуды низ ких частот будут маловероятны.


Полная суперпозиция всех частот обеспечит всему вакуумному пространству сгустки пучностей, названными нами электронами и пиэлектронами, которые образуют не только вещества, рассмотренные нами ранее, всю материю во Вселенной, в том числе и звезды, которые размещаются в Пространстве также в виде кристаллов. Иначе быть и не может, т. к. вся Вселенная охвачена единым волновым полем. Следовательно, звезды в Пространстве могут собираться во все виды кристаллических форм, которые отражают пять Платоновых тел и четыре тела неПлатоновых, но отвечающих принципам Платонового тела. К ним в частности относятся формы типа рон, хирон, биоктон, гранатон.


Галактики, таким образом, представляют собой набор звезд, собранных в кристаллы. С волновых позиций все звездное небо представляет собой образ, который можно назвать интегральным изображением. А интегральное изображение получается из суммы растровых изображений. Здесь полностью применима теория волновой оптики. Например, в стереокино с линзовым растром интегральное объемное изображение получается путем суммирования растровых изображений, т. к. сумма синусоидальных колебаний одной и той же частоты всегда дает синусоидальное колебание той же частоты, но с большей амплитудой. Точно также можно говорить, что сумма одинаковых изображений, полученных на одной или многих частотах, приводит к образованию суммарного изображения на тех же частотах, только большего масштаба. Следовательно, вся Вселенная является интегральным изображением всей материи, т. к. электроны и позитроны являют собой элементарные волновые представления материи, из которых создано все вещество. Звезды расположены в узлах кристаллической решетки различных кристаллов и в большинстве своем находятся в пространстве относительно неподвижно.


Несколько слов о возможности наблюдения звезд на небе. По предположению одного из соавторов, звезды на небе нельзя обнаружить оптическими методами непосредственно. Действительно, сила света от источника убывает пропорционально квадрату расстояния. Например, планета Марс расположена от Солнца на расстоянии примерно в два раза дальше, чем планета Земля. Следовательно, сила света на Марсе будет в четыре раза меньше, чем на Земле. Наблюдателю на Марсе Солнце будет казаться красноватым, а с планеты Плутон Солнце вообще не будет видно, т. к. Плутон удален от Солнца в 20 раз дальше, чем Земля и сила солнечного света будет почти в 400 раз меньше, чем на Земле. Человеческий же глаз способен различать светимости Солнца без оптической техники в диапазоне примерно 80 - кратного уменьшена.


Свечение звезд в принципе не превышает свечения Солнца, а удалены они намного дальше, чем планета Плутон. Поэтому наблюдать звезды оптически невозможно, даже в самые мощные телескопы. Что же мы видим на небе? Конечно, не звезды. Здесь мы имеем дело с обычной дисперсией, подобной той, которую наблюдаем при просвечивании вещества рентгеновскими лучами. Такие рентгенограммы известны специалистам. Просвечиваемое вещество состоит из миллиарда атомов, а на рентгенограмме фиксируется всего каких - то несколько сот ярких точек. Точно также, звезд в пространстве бесчисленное множество, а дисперсия реликтового свечения будет представляться именно такой, какой мы наблюдаем ее на небосводе.


По рентгенограмме невозможно оценить структуру вещества. Невозможно определить и по изображению звездного неба структуру галактик, хотя понятно, что галактики состоят из кристаллических образований. Однако, если воспользоваться волновой оптикой, то о структуре галактик можно получить значительно больше сведений.


Действительно, как уже отмечалось, изображение Вселенной представляется в виде интегрального изображения, а всякое интегральное изображение разлагается на растровые изображения. Условно будем считать под растровым изображением части Вселенной атом водорода. Если это предположение верно, то познать нашу Галактику будет возможно путем познания сооружений водородных атомов. Водородные атомы различны, различны и названные сооружения, представляющие собой сложные атомы и являющиеся прообразом ближайшей территории нашей Галактики. Вот почему изучение атомов так важно с точки зрения познания Вселенной.


Поэтому предложенная таблица изостеров с одной стороны раскрывает строение вещества, а с другой - позволяет взглянуть в глубины Вселенной.


Предложенная система элементов после ее защиты на ученом совете русской академии стала называться физико - химической таблицей Болотовых (Болотова Бориса Васильевича, Болотовой Нелли Андреевны, Болотова Максима Борисовича).


Первый экземпляр таблицы находится на сохранении в музее академика Н. Д. Зелинского в Москве на ул. Белинского. Если на таблицу 2 обратить внимание с позиции ослабления инертности, например, начиная от углерода, то обнаруживаем, что сам по себе углерод (как и графит, и алмаз) обладает наивысшей инертностью. Действительно, углерод не растворяется ни в одной из кислот, включая царскую водку и плавиковую кислоту. Полный потенциал ионизации приближается к 138 эВ. За углеродом по диагонали в таблице находится кремний (потенциал ионизации составляет порядка 82 эВ), затем идет титан (57 эВ), потом цинк (38 эВ), стронций (22 эВ), палладий (12 эВ), ксенон (6,7 эВ), самарий (4,6 эВ), иттербии (2,7 эВ), платина (1,8 эВ), плутоний (1,3 эВ). В этом ряду инертность как бы прострелила многие нам известные инертные вещества.


Теперь о размещении в таблице всевозможных изостеров. Если взять углеродный ряд, то заметим, что от углерода до хрома должно размещаться еще 17 элементов (18 - м является сам хром). Действительно, углерод по строению напоминает куб, у которого имеется 6 граней (рис. 15, а). Если к кубу присоединить еще один водородный атом (как это сделано на рис. 15, в), то оказывается, что при таком соединении образуется не азот, у которого будет 14 нуклонов, а тоже углерод, но с 14 нуклонами и 7 водородными атомами. Такой углерод напоминает мягкий графит.


Если к углероду (рис. 15, в) присоединить еще один водородный атом на свободную грань, то снова образуется углерод, а не кислород, у которого такое же число нуклонов. В действительности образуется снова углерод, похожий на графит, но с еще более мягкой структурой, приближающейся к смолам.


Другими словами, дальнейшее присоединение водородных атомов к граням куба будет образовывать графитоподобные вещества, включая жидкостные даже газообразные. Всего оказывается можно образовать от углерода до хрома 17 новых изостеров, свойства которых постепенно переходят от графита к хрому.


От хрома до молибдена также размещается 17 новых изостеров и так далее. Всего на ряд может быть получено еще 102 элемента. Всего в этом ряду размещено 108 элементов. Рядов, как видно из таблицы 2, двенадцать. Следовально, только в указанных рядах размещено 1296 элементов. Теперь обратим внимание на диагональ таблицы и обнаружим, что между углеродом и кремнием промежуток, состоящий из восьми элементов. Получается, что горизонтальных рядов должно быть не 12, а 96.


Следовательно, общее количество изостеров в указанной таблице 10368, те. более 10 тысяч, а в таблице элементов Д. И. Менделеева их всего 105. Другими словами, таблица Д. И. Менделеева скрыла от ученого мира в сто раз больше элементов, чем открыла. Конечно, для предлагаемой таблицы и это не предел, т. к. возможностей у изостеров куда более, чем здесь представлено. Но в целом таблица дает хорошие основания для практической деятельности в области холодного ядерного синтеза и деления.


Предпосылки к ядерным превращениям на малых энергиях


Ядерной физике в настоящее время уделяется много внимания. Однако, ядерная энергетика ограничивается немногими элементами и, как правило, она заканчивается на уране и плутонии. Уран (235) расщепляется на барий и криптон на уровне энергии около 250 МэВ. Осколки расщепления урана, в том числе и нейтроны, тормозятся, образуя тепловые колебания молекул. Других способов получения тепловой энергии без выбросов нейтронов с высокой энергией не найдено. Поэтому в ядерной физике наступил тяжелый кризис мировоззрений. ОД. И. считают, что ядерные реакции на малых энергиях невозможны вообще, а другие стоят на ошибочных понятиях. Например, синтез гелия из дейтерия в принципе невозможен в Токомаке, но все равно идут огромные затраты финансовых и людских ресурсов.


Авторы в своей работе не участвуют в спорах физиков. Они к ядерной физике относятся как к очень тонкой науке. Чтобы серьезно заниматься ядерной энергетикой надо вначале определиться в терминах. Будем считать реакцию ядерной, если наблюдаются какие - либо перестройки в ядрах. Авторы также допускают, что все вещества не обязательно находятся в атомарном состоянии. Другими словами, среди атомов могут находиться в свободном состоянии и нейтроны, и протоны, и ионы, и электроны. Полагаясь на определение авторов об ядерном превращении, они обнаружили существование сразу несколько видов ядерных реакций. Действительно, оД. И. таким примером является явление поглощения. Хорошо поглощают нейтроны кадмий, бор и другие элементы. При этом поглотимость происходит как на быстрых нейтронах, так и на медленных, т. е. на малых энергиях. Эти элементы также поглощают и протоны. КаД. И. и бор при поглощении нейтронов и протонов увеличивают в своих ядрах число нуклонов до полного превращения самого элемента.


Ядерные реакции при поглощении нейтронов и протонов совершаются от сотен мегаэлектрон - вольт до их долей. Протоны от ядер отталкиваются за счет кулоновских сил, но если протоны попадают в плотный атомный кристалл, то возможно залипание протона и с мезонами ядра. Аналогичная картина происходит и при поглощении электронов.


Другим примером ядерных реакций является электронная эмиссия, впервые авторами замеченная в поведении электронных ламп и полупроводников [15]. Действительно, авторы заметили, что электронный канал хоть и является проводником электрического тока, но совершенно не подчиняется закону Джоуля. Другими словами, ток по электронному каналу протекает, электронный канал имеет сопротивление, но Джоулевого тепла электронный канал не выделяет. Зато выделяется тепло от анодного электрода при бомбардировке электронами. При этом установлено, что если анодный электрод насыщен дейтерием, то бомбардировка анода электронами приводит к еще большему его разогреву. В экспериментах было получено почти десятикратное выделение тепловой энергии по сравнению с потреблением. Особенно заметно выделение тепловой энергии в лучевых тетродах при динатронном эффекте.


Ядерные преобразования наблюдаются на многих примерах. О них мы можем судить по теплоотдаче. Некоторые реакции идут с выделением тепловой энергии, а некоторые - с потреблением Возьмем термопару из железа и никеля. Если пропустить через железоникелевый спай постоянный ток, то спай, будет либо разогреваться, либо охлаждаться. Обратим внимание на разогрев спая. Тепловыделение спая значительно превышает тепловую энергию Джоулевогo тепла. Этот давно известный факт объясняли принципом действия теплового насоса. Тепловой насос, работая на сжатии и разряжении газов, применяют в холодильниках. Но тепловой насос в электрических цепях отсутствует, т. к. тепло не передается электрическим током. Тепловыделение на горячем спае определяется исключительно уплотнением атомов соединенных металлов. В нашем примере железоникелевого спая мы обнаруживаем образование изостер - кобальта по схеме:


Ni5828H1 - 3 +Fe526¬Co57 - 5527+Co57 - 5927 W


Эта реакция идет на сверхмалой вольтовой дуге (в контакте железонелевого спая действующее напряжение не превышает нескольких долей вольта), в которой от катодного электрода к анодному идет поток электронов, а навстречу - положительно заряженные протоны водородных атомов. Образующийся кобальт более плотен, чем никель и железо. Поэтому при минусовой полярности на железе мы будем наблюдать тепловыделение, а при плюсовой полярности - охлаждение, т. к. протоны будут перемещаться от железа к никелю по схеме:


Эта реакция идет на сверхмалой вольтовой дуге (в контакте железоникелевого спая действующее напряжение не превышает нескольких долей вольта), в которой от катодного электрода к анодному идет поток электронов, а навстречу - положительно заряженные протоны водородных атомов. Образующийся кобальт более плотен, чем никель и железо. Поэтому при минусовой полярности на железе мы будем наблюдать тепловыделение, а при плюсовой юлярности - охлаждение, т. к. протоны будут перемещаться от железа к никелю по схеме:


Ni28H1 - 3 +Fe26¬Cu29+Mn25 W


Образующиеся медь и марганец более рыхлые, чем никель и железо [16].


Опуская рассмотрение других схем ядерных реакций за счет перемещения протонов водорода, обратим внимание на то, что эти ядерные реакции не нейтронного действия, а электронно - протонного. Это дает существенное преимущество в создании управляемых ядерных реакторов.


Остановимся на кратком обзоре последующих шагов к открытию электронно - протонных ядерных реакторов. Впервые авторы разработали способы ускорения заряженных частиц и в 1961 году была оформлена соответствующая заявка на изобретение [17]. На основе железоникелевых сплавов был сделан ряд открытий. Так, в начале был сформулирован закон магнитной цепи [18].


Образующиеся медь и марганец более рыхлые, чем никель и железо [16].


Опуская рассмотрение других схем ядерных реакций за счет перемещения протонов водорода, обратим внимание на то, что эти ядерные реакции нейтронного действия, а электронно - протонного. Это дает существенное преимущество в создании управляемых ядерных реакторов.


Остановимся на кратком обзоре последующих шагов к открытию электронно - протонных ядерных реакторов. Впервые авторы разработали способы ускорения заряженных частиц и в 1961 году была оформлена соответствующая заявка на изобретение [17]. На основе железоникелевых сплавов был сделан ряд открытий. Так, в начале был сформулирован закон магнитной цепи [18].


Затем были открыты эффекты излучения [19] и цепные реакции в ядерных процессах [20]. В работах [21,22] обосновываются положения ферромагнетизма опять таки на эффектах Пельтье и Зеебека, т. е. на атомарных термоэлементах Положения высказанных законов развиваются в статьях [23,24,25] и заявке на открытие [26]. Большие экспериментальные работы были описаны в [27]. Результаты последующих исследований были изложены в заявках на изобретение [28,29,30,31]. Затем появились сообщения Флейшмана и Понса [32], позже [33,34,35]. При составлении таблицы изостеров использовались справочные материалы [36,37].


Экспериментальные исследования


Экспериментальные исследования проводились на действующей установке (рис. 17). Она представляет собой индукционную печь, работающую с дополнительными безындукционными катушками W1 и W2 , равномерно намотанных по торообразному каркасу с окнами для ввода внутрь полости тора испытуемых образцов (ИО), размещенных в тугоплавких цирконных или графитовых тиглях (ЦТ).



Рис. 17. Экспериментальная установка для проведения ядерных исследований


Катушки W1 и W2 имеют одинаковое число витков, но обладают различным сечением провода. Поскольку эти катушки включены встречно, тс общая их индуктивность равна нулю, хотя протекающий через них ток будет различным. Если сечение провода одной из катушек взять равным 0,1 сечения другой, то результирующие ампер - витки уменьшатся всего лишь на 10%. Зато необходимые индукционные вихревые токи через испытуемые образцы (ИО) могут быть получены на частотах до 300 МГц.


При испытании индукционного устройства (рис. 17) была обнаружена спектрограмма резонансов элементов атомов веществ (ИО). Параметры спектрограмм снимались индикатором (И), включенным к обмотке W3, занесенной на стержень (СТ), который мог быть выполнен из того же вещества, что и ИО. В общем случае материалом СТ является керн трансформаторного железа, индуцируемого в ИО продольный ток по кольцу, который в отдельных случаях при импульсных токах за счет обмоток катушек Wx и W2 доводился до 106 А/мм2.


Поскольку при таких плотностях токов может произойти испарение расплава за счет аномального выделения тепловой энергии, то эти плотности токов задаются в виде коротких импульсов (до 0,1 мкс).


Характер спектрограмм изменяется при включении постоянного подмагничивания по цепи 2 - 2 Для постоянного подмагничивания обмотки Wx, и W2 сказываются включенными согласно (последовательно).


Постоянное и переменное подмагничивание ИО на высоких частотах (особенно на частотах резонанса), как было нами замечено, создают, с одной стороны, мощные электронные прецессии Лармора и спиновые волны, а, с другой стороны, такие энергичные колебания водородных атомов и альфа - частиц приводят их к перебросу в те энергетические пространства, в которых они размешаются более плотно. Таким образом, с помощью описываемой экспериментальной установки удалось обнаружить ядерный перестрой веществ, обладающих магнитными и сверхпроводящими свойствами.


Изучая характер экспериментов было доказано, что ферромагнетизм и сверхпроводимость имеют много общего. В них основой является сверхпроводимость. Другими словами, ферромагнетик - это сплав сверхпроводящих веществ с обычной проводимостью. Действительно, если обратиться на нулевой ряд табл. 2, то заметим, что в этом ряду размещены элементы, кратные числу 9 (т. е. фтору, среди которых F, Ar, Kr, Xe - газообразны, а также кобальт и остальные металлы). Остановимся пока на кобальте. С одной стороны, его ядро состоит либо из трех атомов фтора, либо из одного атома фтора и одного - аргона, а, с другой стороны, кобальт, находясь в группе марганца, железа, никеля, меди и других, обладает сильными металлическими свойствами Другими словами, кобальт сочетает одновременно свойства двух состояний веществ: металлизированных газов и металлов.


Инертные газы Ar, Kr, Xe, имея малые потенциалы ионизации (меньше, чем Не и Ne, а также ряда щелочных элементов), делает их сильными окислителями, например XeF8, Xe04, Xe0F6. Аналогичными свойствами обладает и кобальт, который имеет те же соединения, что и благородные газы KrF 2, XeF 2, KrF 4, XeF 4, RnF 4, CoF 2, CoF 4, CoF6, Co04, CoF &, Co OF6.


Но главное здесь заключено в том, что кобальт во взаимодействии с другими элементами образует сверхпроводящие домены. Хотя и сам кобальт в рассматриваемом устройстве претерпевает ядерные превращения. Действительно, при плотностях импульсных токов через кобальтовый расплав (около 107А/мм2) и длительности индукционных импульсов (до 0,1 мкс) он превращается в железо и никель под действием слабого фона нейтронов. Частота следования импульсов ограничивалась средней температурой ванны, которая поддерживалась на уровне 2500°С. Через десять часов работы реактора были сняты новые спектрограммы и сравнены с исходными. У кобальта до подачи токов были обнаружены спектрографом ИСП - 22/28 линии 2407. 3 А, 2411,6 А, 2424,9 А, 2589,7 А, 3044,0 А, 3405,1 А, 3412. 3 А, 3449,4 Д, 3453,5 А, 2414,5 А о После подачи тока частота 2589 7 А сместилась на участок линии 0 0 о 2599,39 А. Частота 3044,0 А сместилась на участок 3020,64 А Все они принадлежат железу, а около частоты 3044,0 А появилась частота 3050,8 А, около же частоты 3412,3 А появилась частота 3414,77 А и новая частота о 2943,9 А Все они принадлежат никелю. Эти данные свидетельствуют о том, что спарованные атомы кобальта преобразуются путем перебросов ядер водорода от одного атома кобальта к по схеме:


n0iCo27H1 - 359 +Co2759=Fe2656 - 58+Ni2860 - 62+W (29)


Здесь w = 2WCo - WFe - WNi = 2 • 18,649 - 15,707 - 19,123 « 2,5МэВ.


Реакция хорошо идет при небольшом облучении нейтронами или протонами. Они способствуют возникновению мощных цепных процессов и образованию дополнительных нейтронов. Несмотря на малую энергию участвующих в реакции нейтронов, необходимо, с одной стороны, ставить отражатели нейтронов (например, циркониевые), а с другой - необходимо от них просто экранироваться. В опытной установке нами использовались бронзовые кольца толщиной до 100 мм.


Реакция (29) обратима, и, если через расплав железа и никеля пропустить высокоплотные импульсы тока (до 10 4...7 А/мм2, длительностью около 0,1 мкс), то в спектрограмме железа и никеля появляются частоты кобальта. Естественно, обратная реакция идет с поглощением энергии. Аналогичная ядерная реакция идет и в боразоне B2N 2. Действительно, если боразон насытить тяжелыми атомами водорода (дейтерием или тритием) и кроме постоянного тока «загоняющие» водородные ионы в кристаллическую решетку азида бора через него надо пропускать короткие импульсы тока (до 0,1 мкс) с плотностью до 106 А/мм2.


Кроме того, для разжигания ядерной реакции необходимо подводить малый уровень посторонних нейтронов. Естественно, боразон должен иметь критическую массу, быть окруженным циркониевыми отражателями и иметь хорошую защиту обслуживающего персонала от облучения нейтронами, возникающими в естественном ядерном процессе.


Под действием импульсных токов и возбужденных нейтронов атомы трития будут делиться на фрагменты (2 нейтрона, 1 протон, 1 электрон).


n0iT2n0+p+e  (30)


Взрывной процесс трития может привести к перебору одного водородого атома или его протона либо от ядра бора, либо от ядра азота. При этом могут образовываться как атомы углерода, так и атомы бериллия и кислорода. Реакции идут, очевидно, по схемам:


n0iB115H1 - 3 +N157=Be8 - 104+O16 - 188 (31)


n0iN157H1 - 3 +B115=2C12 - 146+W (32)


Здесь


w1=WB+WN - WBe - WO=3,181+4,167 - 2,504 - 4,55=0,294 МэВ


w2=WN+WB - 2WC=3,181+4,167 - (2*3,029)=1,29 МэВ


Обе реакции идут с выделением энергии. Если же графит насытить дейтерием и тритием и через него пропускать упомянутые выше импульсные токи, то ядерная реакция (30) частично может идти. в обратном направлении. В [9] указывалось, что железоникелевые термоэлементы имеют наилучшие термоэлектрические свойства. Это и понятно, т. к. они объясняются псевдоядерными процессами преобразования железа и никеля в кобальт. Другими словами, мы имеем дело с ядерным термо - ЭДС - эффектом, характеризующим взаимосвязь элементов ядер и токов.


Ферромагнетизм возникает на основе ядерных перестроек, при которых возникают сверхпроводящие доменные структуры. Поскольку кобальт является примером преобразований и имеет довольно простую ядерную конструкцию, то определим возможные границы таких ядерных преобразований и установим молекулярный или ядерный компонент сверхпроводящего вещества. Замечено, что кобальт в сплавах с платиной или самарием Co5Sm обладает большим, магнитными энергиями (произведение ВН). Сильные магнитные свойства обнаружены и в других сплавах, которые после сплавления ингредиентов охлаждались в сильных магнитных полях. В связи с тем, что при формировании ферромагнитного вещества происходят ядерные преобразования, приведем не которые экспериментальные данные.


Был изготовлен сплав викаллоя из хорошо очищенных от примесей 51% Со, 11% V, 37% Fe. После сплавления с опытного образца была снята спектрограмма. Кроме линий кобальта, ванадия и железа были обнаружены линии хрома 2986,470, А, 2905,50А (рядом с линией кобальта 3044,00А). Линия ванадия 2682,90А и 2683,10А сместилась на участок 2663, 0 А, характерный для хрома. Причем линия хрома 2686,570А образовалась из линии железа 2990,40А Появились новые частоты хрома, такие как 2843,250А, 2860,90A, 2849,80А, 2835,60А. Были обнаружены также частоты кремния и магния. Однако хром в чистом виде, как кремний и магний, отделению не поддавался.


Было замечено, что кобальт при отщеплении от него водородного атома превращался не в чистое железо, а в кластер (соединение кремния и иона магния). Мы его назвали изостером железа, т. к. спектральные его линии совпали со спектральными линиями железа, магния и кремния. При наличии ионов хрома кластеры железа легко преобразуются в кластеры криптона (или изостера криптона) по схеме:


Js36 = Cr24 + Mg12 + w. (33)


Но, поскольку сам образованный хром является кластером иона и атома магния, кластер двойного криптона образуется из 3 - х кластеров хрома.


(Js36)2 =(Cr24)3 (34)


Таким образом, сверхпроводящим элементом является не что иное, как кластер криптона, у которого газовая компонента металлизирована (О, F, Ar, Кг, Хе, Rn). В этой связи сплав викаллоя можно выразить формуным соответствием:


Со5,1 + V1,1 + Fe3,7 = Kr7,2 + w, (35)


что соответствует:


51Со2759 + 11V5123 + 37 Fe5626 = 36(Js7836)2 +26n0+ w. (36)


Здесь 26 нейтронов разместятся среди кластеров криптона так, что при сплавлении викаллоя выделение нейтронов будет ничтожно малым. В связи с тем, что кластеры криптона Js7836 более плотны, чем в отдельности Со, V, Fe, то энергия w будет положительной. Сверхпроводимость кластеров криптона при комнатной температуре определяется по гигантскому диамагнетизму отдельных доменов, замешанных с парамагнитными доменами железа и кобальта. В вольфрамовом магните (Нс = 5200 А / м, В = 1,05 Тл) кобальта содержится 0,4%, вольфрама 6%, железа 93,6%. Поскольку и в таком магните сверхпроводящие домены образованы криптоновыми кластерами, то их расчет в соединении будет:


Co0,4 + W6 + Fe93,6 = Kr79,8 + w (37)


или


4(Co5927)+60W18474+9Fe5626=39(Js783)2+1112n0+w


Здесь нейтроны разместятся среди кластеров криптона. Получаемый сплав имеет гексагональную структуру (кристаллическую). Следовательно, строительство гексаэдра идет от зародыша кобальта, окруженного пятью вольфрамовыми атомами по первому слою и четырнадцатью вольфрамовым! атомами по второму (см. магические числа табл. 1). Очевидно, на девятом слое из которых семь занимают атомы железа, рост элементарного кристалл кластера - заканчивается. Тогда из таблицы 1 мы замечаем, что на девятом слое всего задействовано: один атом кобальта, 19 вольфрама и 265 атомов железа.


4(Co5927)+76W18474+106Fe5626=45(Js8036)2+300n0+w (39)


или


Co5927+19W18474+265Fe5626=229Js8036+75n0+w (40)


Следовательно, процентный состав сплава викаллоя должен быть: Co - 0,35%, W - 6,66%, Fe - 92,99%. И действительно, эта малая поправка усиливает энергию магнитного поля почти в два раза.


Следовательно, формула (38) правильно должна быть записана так:


Теперь несколько слов о сверхпроводимости кластеров. Газы, как известно, не электропроводны, но при пробое они становятся электропроводными. Причем чем выше степень сжатия газа, тем электропроводность канала пробоя выше. Если газ находился в жидком состоянии, то электропроводности канала пробоя увеличивается в сотни тысяч раз. Естественно, металлизация газа делает его вообще сверхпроводным. Теперь, если обратиться к платине, и она в ядерных реакциях с кобальтом будет также образовывать кристаллические кластеры (соединения хрома и газа ксенона)


Pt78=Cr24+Xe54  (41)


Кластерными свойствами обладают почти все лантоиды, включая и сам лантан. Действительно, например, для лантана мы имеем кластер


La51 = Js57 = Li3 + Хе54. (42)


Если обратить внимание на сплав SmCo5, то он преобразуется вначале в кластерное соединение LaNi5, а затем в кластерное соединение Ni5XeLi по схеме:


SmCo5 => Sm62 + 5Co27 = La57 + 5Ni + w + LiXeNi5. (43)


Поскольку и сам никель представляется соединением неона и аргона Ni = NeAr, то в конечном счете сплав SmCo5 представится кластером LiXeNesArs. Но Хе = 3Ar 18, тогда SmCo5 = LiNesAr8.


Самарий - кобальтовый сплав - имеет гексагональную кристаллическую структуру. Зародышем сверхпроводящего кластера, как показывает предыдущее преобразование, является литий. Он в гексаэдре зажат пятью атомами неона и семью аргона (магическое число 14, соответствующее числу атомов в кристалле кластера подходит только гексаэдральными и пирамидальными пирамин - 4) кристаллами). Поскольку кластер развивается от ядра металла лития, то, очевидно, кристаллическая структура сверхпроводящего кластера SmCo5 имеет либо гексагональный, либо пирамидальный габитус.


Проявление ферромагнетизма мы всегда обнаруживаем с образованием ластеров металлов и инертных газов. Только газы здесь даются в виде ядерных соединений ядер других плотных элементов, например, хрома, который представляется в виде:


В реакции (46) образуемый криптон не выделяется в виде газа, а представляет собой металлическую модификацию криптона. Палладий также представляется в виде соединения инертных газов (Pd - NeKr = NeAr2 = NiAr = CrTi). Поэтому и селен и каД. И. могут служить основой для создания ферромагнитных сплавов. Например, в известном ферромагнетике HgCrSe4 реакция обмена альфа - частицами идет между ртутью и селеном по схеме:


Cr24=6Be4=3O8=Ar18C6 (44)


(Cr24)3=(Kr36)2 (45)


Проанализируем это утверждение на примере сплава CdSe:


n0iCd11248+Se7634=Ag109 - 11147+Br77 - 7935+w1=Pd108 - 1446+Kr72 - 8436+w2   (46)


Здесь


w1=WCd + WSe - WPd - WKr=33,29 + 19,856 - 31,799 - 23,436 = 2,1 МэВ


w1=WCd + WSe - WPd - WKr=33,29 + 19,856 - 30,435 - 18,176 = 4,5 МэВ


n0iHg2028+4Se7834+ w   (47)


Но гафний дробится на


Hf72 = Xe54 = Ar18 = Kr36 = 2Ar18 = 4Ar18 (48)


Следовательно, в среде хрома будут образовываться кластеры на основе хрома, который сам является карбидом аргона (44). Заметим, что проблема кластерных соединений посвящено много исследований (см., например, [38] Однако, изучение кластеров в расплавах на псевдоядерном уровне еще не получило своего разрешения.


Какой бы не был получен новый ферромагнетик, пусть даже и без при применении железа, никеля, кобальта и гадолиния, все равно мы обнаруживав кластеры инертных газов и ионов элементов периодической системы (как правило, металлов и в расплавах). Для примера рассмотрим ферромагнетики, по лученные в сплавах: EuS, PbMn6O10, Сг2О2. Первое соединение EuS или Eu2S2 легко преобразуется в сульфиды самария и гадолиния по схеме:


n0iEu2S2Eu63H1 - 3Eu63+S216=Sm62+Gd64+S216+ w   (49)


Гадолиний ферромагнитен, т. к. составляет кластерное соединение инертных газов:


Gd = NeXe = NeArKr = NeAr3 (50)


Второе соединение образует инертные газы за счет перебросов водородных атомов и альфа - частиц от ядра свинца. Примерная реакция идет по схеме:


n0iPb826H1 - 3+6Mn2+10O8=Ba56+6Fe26+10Ne10+ w  (51)


Барий, как и щелочные элементы стронций или кальций, делится н. соединения:


Ва = SrAr = СаКг = НеХе. (52)


Третье соединение Сг20 3 = 2Kr уже само является кластером самого криптона. По - видимому, антиферромагнетизм соединения Cr 2О3 этим и характеризуется.


Анализируя реакции, в которых образованы кристаллические кластеры на инертных металлизированных газах, можно заметить, что несмотря на образование газового (пусть металлического) компонента, вещества приобретают сверхпроводимость - свойство вроде бы отсутствующее при обычных температурах. Сверхпроводимость не является феноменом только низких температур сверхпроводимость существует при всякой температуре. Только это явление замаскировано явлением обычной электропроводимости. Вещества (например, инертные газы) обладают двумя законами электропроводимости: допробойная электропроводимость (ДПЭ); послепробойная электропроводимость (ППЭ).


Как известно, эти проводимости разнятся на 6 - 10 порядков. Причем с «приближением к металлизации вещества ППЭ приобретают сверхпроводимость это не является чем - то новым, а ведь характеристики ДПЭ и ППЭ имеются только у газов. Они в частности имеются у всех жидкостей (воды, керосина, спирта и т. д.), у всех изоляторов (смолы, фарфора, стекла, керамики), у полупроводников (Si, Ge, GaSb, JnAS, JnSb и т. д.), у окислов, сульфидов, галлоидных соединений, солей и т. п. Самое интересное, что ППЭ обнаружен и у металлов (например, у олова, ртути, свинца, цинка, палладия, гафния).


Кластерные соединения металлов и инертных металлизированных газов, одной стороны, ведут себя как газовые элементы, а, с другой, - как сверхпроводники. Металлизированный газовый сверхпроводники криптона мы назвали камероном (сокращенное от фамилии голландского ученого Камерлинга Онесса) и обозначается такой элемент Kr036 (маленький кружочек над знаком Kr обозначает имя Онесс). Предполагаем, что камерон имеет октаэдральный габитус и представляется четырьмя атомами фтора и двумя атомами дейтрона. Камерон химически инертен, однако, потенциалы ионизации камерона совпадают с потенциалами иницизалиции дейтрона (около ±12 эВ). Если камерон находится в сплаве с аналогичными оксаэдральными кластерами из щелочных металлов (Dt2Li4, Dt2Na4, Dt2K4, Dt2Cu4, Dt2Rb2, Dt2Ag4 и т. д.), то будут образовываться кубические сверхпроводящие кластеры. Таким образом обнаруживаем, что октаэдральные кластеры из камеронов и металлических октаэдральных кластеров щелочных элементов обеспечивают плотное соединение их друг с другом, образуя какое угодно протяженное соединение.


Здесь также уместно заметить, что кластеры металл - газ не только характеризуют ферромагнетизм, сверхпроводимость, но и вообще всякие виды полупроводимости и управляемые проводимости. Действительно, если, например, медь насытить дейтерием и частично тритием и пропустить через нее ток


(плотностью до 2 - 10 6 А/мм2 и длительностью около 0,1 - 1 мкс), то тритий и частично дейтерий начнут дробиться на фрагменты, если имеется небольшой поджигающий нейтронный фон. В результате этих реакций от ядер меди будут отрываться водородные атомы, которые, залипая на других ядрах, будут образовывать никель и цинк по схеме:


n0iCu6329H1 - 3+Cu6329=Ni60 - 6229+Zn64 - 6630+ w   (53)


Здесь


w =2WCu - WNi - WZn = 2*18,986 - 17,129 - 20,07 = 0,733 МэВ.


Если же медь представлена в виде окисла Cu2O, то может образоваться кластер Ni2Ne по схеме:


n0iCu6328H1 - 3+Cu6329=Ni60 - 6229+Zn64 - 6630+ w   (54)


В данном случае кластер никель - неон обладает различной пробивной проводимостью, зависящей от направления ЭДС. Здесь полная аналогия разрядной схемой с игольчато - плоскими электродами. Поэтому, если атом кислорода ориентированы по отношению к электродам меди и инертному кислороду веществу, то будет реализован элементарный выпрямитель или биполярный сверхпроводник.


Купруксные выпрямители - это первые биполярные сверхпроводники ставшие основой современной высокотемпературной сверхпроводимости. Поняв физический смысл биполярного кластера металл - газ в роли сверхпроводнника, можно предполагать, что аналогичная биполярная сверхпроводимость присуща всем оксидам, образованным в ориентации сверхпроводника металл - оксид. Точно так же будет справедливо и в кластерах металл - сера, металл - селен, металл - теллур, металл - иттербий и т. д. Но, если обратиться к окислителям ряда кислорода, то кроме кислорода, серы, селена и теллура, к ним относятся согласно таблице 2 еще и железо (например, соединения Fe3C, Fe2Zn характеризуют железо в качестве окислителя), рутений, самарий иттербий, ртуть, радий, калифорний.


Здесь мы еще раз замечаем роль железа в образовании биполярны сверхпроводников, как роль самария выше описанного. Что же касается кремния и германия, то они ведут себя подобно кластерам металл - газ и также обладают биполярной пробивной проводимостью.


Высокотемпературная сверхпроводимость при температуре жидкого азота в германиевых полупроводниках авторами получена еще в 1960 году [15] Сущность полупроводниковой сверхпроводимости основана на пространственном разделении атомарных электродов (например, индия и фосфора). Индий просто впаивается в германий, а фосфор вводят в качестве примеси. Поскольку сам германий является кластером Ge = SiAr = BFAr = СоВ = Н2Ne 3 , то пробивная проводимость будет образована между общим телом германия и индием, как между облаком и громоотводом, естественно, в полупроводниках полярность проводимости будет иметь огромное значение. При этом ядерный характер перебросов водородных атомов очевидно происходит по схеме: no i(Jn11549)2H1 - 3+Ge7232=Cd108 - 11448+Pd108 - 11048+Kr78 - 8236+w   (55)


Частично водородные атомы от ядер индия перебрасываются на атомы фосфора, который обычно вводят в германий. Тогда для одной полярности то - реакция пойдет по схеме:


n0iJn11549H1 - 3+P3115=Cd112 - 11448α+S32 - 3416+ w1=Pd10846+Ar36 - 3818+w2   (56)


n0iP3115H1 - 3Jn11549=Si28 - 3014+Sn116 - 11850+w3   (57)


Эти две реакции показывают, что трансляция водородных атомов асимметрична. Также асимметрична и электропроводность системы (Jn - Р) в среде германия. Поскольку германий, как и кремний, имеет оксаэдральные кристаллы, то сверхпроводящие кластеры в них также могут иметь место. Аналогичная асимметрия в электропроводности наблюдается и в селеновых выпрямителях, когда за счет трансляции водородных атомов или альфа - частиц образуются биполярные кластеры.


Вентильные свойства кластеров металл - газ или металл - неметалл например, сульфид свинца) приводит к формированию кластерных слоев Действительно, в том же селеновом выпрямителе формирование вентильных свойств происходит под действием токов и не быстро, а постепенно, как при электролизе, пока все водородные атомы и альфа - частицы не займут свой слой над поверхностью селена. Такое же формирование может происходить и - в ядерном уровне, когда с электрическими токами на ядра действуют низкоскоростные нейтроны (например, фрагменты распада дейтерия и трития). Явление токового формирования кластеров металл - газ в слоистых металлах является одним из важнейших явлений в псевдоядерной энергетике.


Однако, если учесть энергетический характер вентильного свойства, то несимметричное выделение энергии может исчерпать ядерный ресурс и вентильны свойства постепенно могут ослабнуть. Например, сульфид свинца под действием токов и нейтронов преобразуется в кластерное соединение ртути и аргона по схеме:


n0iPb822H1 - 3+S16=Hg80+Ar18+w   (58)


Здесь энергия W выделяется в виде фотонов.


Если используются вентильные элементы из арсенида галлия или индия, а также сурьмянида галлия или индия, то оказывается водородное упорядочивание в них приводит к излучению фотонов в видимой области спектра. Реакции соответственно здесь идут по схемам:


n0iAs33H1 - 3+Ga31=2Ge32+w1   (59)


n0iJn49H1 - 3+As33=Cd48+Se34+w2   (60)


n0iSb51H1 - 3+Ga31=Sn50+Ge32+w3   (61)


n0iSb51H1 - 3+Jn49=2Sn50+w4   (62)


Естественно, водородные атомы можно направлять и в обратном порядке, потому как они в большой степени зависят от направления тока, а не интенсивности нейтронного возбуждения. Здесь уместно вспомнить, что аналогичные процессы совершаются при намагничивании магнитножестких ферромагнетиков по идеальной кривой. Как известно, на идеальную кривую намагничивания можно перейти, если на большие всплески переменного поля будет наложено хоть и на несколько порядков меньшее постоянное поле. Современные способы магнитной записи используют идеальную кривую намагничивания.


Псевдоядерные реакции основаны на совместном действии относительно энергетически слабых постоянных токов (до 106 - 7 А/мм 2), действующих одновременно с ударными явлениями нейтронов, энергия которых на несколько порядков больше. В этом и заложен смысл направленного движения водородных атомов по идеальным кривым.


При формировании магнитов и сверхпроводников предпочитают кластеры металл - газ, например, окись бария (BaO), из него спекают сильные магниты, в которых кластерное соединение ВаО преобразуется в XeNe по схеме:


n0iBa13656+O168=Xe13254+Ne2010+w   (63)


Здесь и ксенон и неон являются металлами. Поэтому, если в расплав ВаО ввести какой - либо металл, то можно обнаружить кластеры металл - газ, обладающие сверхпроводящими свойствами. Энергия W здесь выделяется в виде фотонов и электронов, т к. плотность образуемых кластеров весьма велик а.


При изготовлении магнитотвердых ферритов обычно используют соединение Ba(N03)Fe203 и смешивают по формуле Ва 0Fe203 . При этом коэрцитивная сила (Нс) получается около 960 А/см, индукция В - 1,023 Тл, точка, Кюри Ок°С = 405 - 450°С. Фактически сверхпроводящие домены кластеры) могут существовать до 450°С. Другие ферриты на основе формулы Me Fe204 (например, MnFe204 - марганцевый феррит, NiFe204 - никелевый феррит, FeFe204 или Fe304 - магнетит) имеют меньшую точку Кюри и меньшую коэрцитивную силу (Нс - 0,32 - 4,8 А / см, Bs = 0,04 - 0,5 7л, Вr = 0,02 - 0,3 7Тл), если в качестве Me берут цинк, марганец или литий.


В металлических сплавах (например, альниси 33% Ni, 13 - 14% А1,1% Si, остальное - Fe, Нс =517,5 А / см, Вг =0,4 7л; альнико 17 - (8% Ni, 10% Al, 12% Со, 6% Си, остальное - Fe, Нс =400 А / см, Вг =0,74 7л, магнико 11 - 15% Ni, 8 - 10% Al, 20 - 25% Со, остальное Fe, Нс = 480 - 560 А / см, Вг = 1,2 - 1,35 7л). Стойкость сверхпроводящих кластеров особенно велика из - за применения в качестве окислителя железа, т. к. оно находится в том же ряду, где и кислород (см. табл. 2).


Естественно, другие элементы этого ряда, а именно рутений Ru44 , самарий Sme 2, ртуть Hg% 0, калифорний С/98 еще сильнее позволяют получать сверхпроводящие кластеры как для создания сверхсильных постоянных магнитов, так и для создания сверхстойких сверхпроводников. Точка Кюри железа равна 770°С, кобальта 1120°С, никеля 358°С. Однако смеси этих и других сплавов сильно могут изменить точку Кюри. Например, если в железо ввести 30% никеля, то температура Кюри с 770°С падает до 100°С. Вместе с этим уменьшается и температура плавления сплава почти в два раза. Введение в железо до 6,5% Si увеличивает магнитную проницаемость в четыре раза (с 5,5 до 28 Гм/ м). Кремний также снижает температуру расплава Fe + Si и существенно его смягчает, т. к. наблюдается переброс водородного атома от ядер железа кремнию по схеме:


n0iFe5626H1 - 3+Si2814=Mn53 - 5525+P29 - 3115+w   (64)


Марганец сам по себе, как и азот, легко поддается ядерным преобразованиям. Так, например, под действием ослабленных нейтронов и токов марганец может делиться на хром и железо по схеме:


n0iMn25H1 - 3+Mn25=Cr24+Fe26+w   (65)


Здесь


w = 2 WMn - WCr - WFe = 2 - 16,21 - 14,335 - 15,707 = 2,378 МэВ (66)


Никель с хромом также обменивается водородными атомами, как альфа - частицами, например:


n0iNi5828α+Cr5224=2Fe54 - 5626+w   (67)


Здесь


w = WNi + WCr - 2WFe = 19,123 + 14,335 - 2 • 15,707 = 2,044 (68)


Экспериментально доказано, что нихромовая проволока при той же затратной электрической мощности в аномальном режиме ее разогрева выделяет тепловой энергии больше, чем чистое железо. Особенно электротоковый перестрой характерен в окиси циркония. Например, окись циркония при комнатной температуре имеет моноклинную структуру, выше 1250°С изменяет ее на тетрагональную. При температуре около 1900°С она превращается в гексагональную, а при 2300°С - в кубическую. Это и понятно: здесь мы имеем дело с обычным переформированием кластеров за счет перебросов водородных атомов по схеме:


n0iZr402α+2O8=Kr362α+2Ne10+w1 =Ge32+2Mg12+w2  =Ni28+2Si14+w3  (69)


Образуемые никель и кремний действительно имеют кубическую структуру и появляются при температуре выше 2300°С. Окись циркония образует также металлизированные Kr36 и Ne 10, которые с металлами (например, с медью, серебром, золотом) могут образовать сверхпроводящие кластеры. Аналогичные реакции наблюдаем и в окиси алюминия А12О3 . Так, частности, недавно была обнаружена сверхпроводящая фарфоровая керамика. Это дает основание к пониманию роли алюминия при формировании сильных магнитов (например, альнико).


Теоретически предсказанное и экспериментально установленное явление псевдоядерного преобразования ферромагнитных веществ внесло коренные изменения в существующее представление о природе и свойствах твердых тел при прохождении через них больших индукционных токов. Открытие сие представляет собой крупный вклад в современную физику твердого тела. Оно послужило началом интенсивных исследований нового направления в физике - в физике ядерных реакций холодного синтеза.


Дальнейшее исследование явлений и поиск реакций холодного синтеза согласно предсказаниям теории, и это возможно, например, для легких примесей (водорода, лития, бора, азота, кислорода, фтора, натрия, алюминия, фосфора и пр.) открывает широкую перспективу результатов исследований для решения задач практического характера. Прикладное значение открытия в том, что на его основе возможно создание принципиально новых способов получения ферромагнитных веществ, сверхпроводников, источников ядерной энергии и веществ.


Глоссарий


Кластер - Ядерное кристаллическое образование из элементарных, ядерных частиц (протонов, нейтронов, мезонов и т. п).

Дейтрон - Наипростейшая ядерная молекула, образованная, соединением друг с другом протона и мезона, или нейтрона с нейтроном.

Габитус - Форма ядерных частиц, образованных в виде кристаллов.

Магическое, число - Число ядерных элементов (положительных и, отрицательных электронов), содержащееся в ядерных частицах.

Тетрон - Ядерная частица тетраэдрального габитуса.

Гексон - Ядерная частица гексаэдральбного габитуса.

Кубон, (ромбон) - Ядерная частица кубического (ромбического) габитуса.

Октон - Ядерная частица октаэдрального габитуса.

Демон - Ядерная частица октаэдрального габитуса, содержащая 19 электронов и позитронов.

Додекон - Ядерная частица додекаэдрального габитуса.

Чертой - Ядерная частица додекаэдрального габитуса, содержащая 13 электронов и позитронов.

Икосон - Ядерная частица икосаэдрального габитуса.

Рон - Ядерная частица ромбододекаэдрального габитуса.

Хирон - Ядерная частица из двенадцати треугольных граней

Биоктон - Ядерная частица, содержащая в два раза больше граней, чем октаэдр.

Гранатон - Ядерная частица гранатоидального габитуса.

Изостер - Атом, образованный путем ядерного преобразования химического или ковалентного соединения других, более простых атомов, сходного по некоторым параметрам с истинными атомами.

Электрон - Стоячая волновая пучность, образованная за счет, интерференции трехмерных колебаний эфира.

Пи - электрон - Позитрон, имеющий стоячую пучность в пространстве времени, отличающийся на 180°.


Физические величины



Спектр водорода


Длина волны, λ АЯркость, ВеνСерия
1190569,00 - 13,38

2123684,00 - 13,31

3113057,00 - 13,42

475004,50 - 13,38

574577,602013,21Пфундта
640511,4012013,5Брэкета
726251,304013,21 -
818751,1070012,74f осн - Пашена
912818,1014013,05 -
1010938,102813,21 -
1110049,38613,21

129545,97 - 13,38

139229,02 - 13,42

149014,91 - 13,45

158862,78 - 13,48

166562,85200012,09f осн. Бальмера
176562,73100012,09/осн. - " -
184861,3350012,74f осн. - " -
194340,4720013,05f осн. - " -
204101,7410013,21 - " -
213970,078013,31

223889,056013,38 - " -
233835,394013,42

243797,902013,45

253770,631513,48 - " -
263750,151013,50

273734,37813,51

283721,94613,52

293711,97513,53

303703,86413,54

313697,15313,54

323691,56213,55

333686,83 - 13,55

343682,81 - 13,56

353679,36 - 13,56

363676,36 - 13,56

373673,76 - 13,56

383671,48 - 13,57

393669,47 - 13,57

403667,68 - 13,57

413666,10 - 13,57

423664,68 - 13,57

433663,41 - 13,57

443662,26 - 13,57

453661,22 - 13,58

46 3660,28 - 13,58
47 3659,42 - 13,58
48 3657,93 - 13,58
49 3657,27 - 13,59
50 3656,67 - 13,59
51 1215,67 3500 10,20 Лаймана
52 1025,72 1000 12,09
53 972,53 400 12,74
54 949,74 220 13,05
55 937,80 125 13,21
56 930,75 80 13,31
57 926,23 50 13,38
58 923,15 40 13,42
59 920,96 30 13,45
60 919,35 20 13,48
61 918,13 16 13,50
62 917,18 12 13,51
63 916,43 10 13,52
64 915,82 8 13,53
65 915,33 7 13,54
66 914,92 6 13,54
67 914,58 5 13,55

Серии:


I=1 ωn1=R(112 - 1n2) n= 2,3, 4.. Лаймана (ультрафиолетовая область)


I=2 ωn2=R(122 - 1n2) n= 3,4, 5.. Бальмсра (4 линии - в видимой, остальные в ультрафиолетовой области)


I=3 ωn2=R(132 - 1n2) n= 2,3, 4.. Пашена (инфракрасная область)


I=4 ωn2=R(142 - 1n2) n= 5,6, 7.. Брэкета (инфракрасная часть спектра)


I=5 ωn2=R(152 - 1n2) n= 6,7, 8.. Пфундта (инфракрасная часть спектра)


Частота излучаемого света ω=R(1l2 - 1n2)


где R=z2e4m32π2εo2h3


Относительная атомная масса Ед. изм. 1,00794
Радиус Н - 1,54
атомный 0 0,78
А
ковалентный 0 0,30
А
вандерваальсов 1,20
Н+ 107
Электроотрицательность эВ абс. 7,18
Эффективный заряд ядра 1,0
Температура плавления К 14,01
Температура кипения К 20,28
Плотность ТВ. 11К 76,00
жидкость t кип. кг/м3 70,80
Газ 27. 3 К 0,08988
Удельная магнитная восприимчивость м3/кг - 2,5010 - 8
Число изотопов 3
Частота Н 1 100,000
2 МГц 15,351
3 106,663
Энергия ионизации кДж/моль 1312,0
Сечение захвата тепловых нейтронов 10 - 8A 0,332

Электронная и ионная эмиссия


Электронная и ионная эмиссия - испускание электронов или ионов под влиянием внешних воздействий: нагревания, потока фотонов, электронов, ионов или сильного магнитного поля. Дополнительно - создание условий формообразования структуры. Различают эмиссии:


термоэлектронную;

термоионную;

фотоэлектронную;

вторичную электронную;

электронно - ионную;

ионно - электронную;

полевую (туннельную или автоэлектронную).


Введено: формовая; термокатализаторная; резонансная формовая.


Во всех видах эмиссии, кроме полевой и формовой, роль внешних воздействий состоит в увеличении энергии части электронов или ионов тела до значения, позволяющего преодолеть действие сил, которые связывают их с телом, выйти в вакуум или в другую среду. При ионной эмиссии эмитировать могут как положительные, так и отрицательные ионы. Тело, испускающее электроны или ионы - эмиттер.


Для возникновения полевой эмиссии необходимо приложить к телу сильное электрическое поле (εφ 106 В/см), при этом плотность тока может достигать 107 А/см4


Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода εφ (ε заряд электрона, (φ - потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода (электрон - вольт), при наложении электрического поля е В/см, равно:


Δ(εφ) =3,79 - 10 - 4√ e.


При ε = 106 В/см, А = 0,379.


Если внешнее электрическое поле достаточно велико (полевая эмиссия), то электроны имеют ту же энергию, что и внутри тела, а электрическое поле совершает работу только на ускорение электронов в вакууме в межэлектродном промежутке между эмиттером и анодом и на нагревание эмиттера проходящим по нему эмиссионным током.


При Т ≤ 20° С плотность тока


j=1,54×10 - 6ε2eφe - 6, 79×107×2ε×θ(3, 62×10 - 4εe)


где еφ - измеряется электрон - вольтами, ε - В/см, j - А/см2, Θ - функция Нордгейма:


yΘ(у) У Θ(у)
0 1,0000 0,5 0,6900
0,05 0,9948 0,55 0,6351
0,1 0,9817 0,6 0,5768
0,15 0,9622 0,65 0,5152
0,2 0,9370 0,7 0,4504
0,25 0,9068 0,75 0,3825
0,3 0,8718 0,8 0,3117
0,35 0,8322 0,85 0,2379
0,4 07888 0,9 0,1613
0,45 0,7413 0,95 0,0820
1 0

Диаграмма элемента















Библиография


1. Ахметов Н. С. Общая и неорганическая химия: Учебн. для ВУЗов. - М: Высш. шк., 1981.

2. Шукаев С. А. Современное значение периодического закона Д. И. Менделеева и перспективы его развития. - М: Наука, 1971.

3. Беркенгейм А. Н. Основы теоретической химии. - М. - Л. : ГИЗ, 1926.

4. Sanderson R. T. An Interpretations of bond lengtins in alkalicnalide gas molecules, Amer, Chen. Soc. 1952, nol 77, p. 272 - 274.

5. Баларев Д., Андреев С. Поширока правильност в периодичната система, Годиш, Софийск ун - т. Природо - мат. фак., 1950. т. 46. кн. 2. Химия.

6. Капустинский А. Ф. Формула, выражающая число элементов в периодах и начало системы Д. И. Менделеева. ДАН СССР, 1951, т. 80.

7. Мельников В. П., Дмитриев И. С. Дополнительные виды периодичности в периодической системе Д. И. Менделеева, - М. : Наука, 1988.

8. Болотов Б. В., Горячук Н. А., Болотов М. Б. Явление псевдоядерного преобразования в ферромагнитных вещества. Заявка на открытие ОТ - ЕП - 211, от 9. 06. 89г.

9. Капустинский А. Ф. Нулевой периоД. И. вторичная периодичность. ДАН СССР, 1951, т. 80, с. 755 - 758.

10. Менделеев Д. ГГ Периодический закон. Основные статьи. - М. : Издательсто АН СССР, 1958, с. 332.

11. Гольданский В. И., Кузьмин В. В. Спонтанные нарушения зеркальной симметрии в природе и происхождение жизни. - УФН, т. 157, вып. 1, январь 1989, с. 3 - 46.

12. Зильберман И. Е., Ползикова И. И., Раевский А. О. “Z” обменный резистивный механизм усиления спиновых волн в ферромагнитных полупроводниках в высокочастотном электрическом поле. - Письма в ЖЭТФ, т. 50, вып. 6, с. 284 - 286.

13. Болотов М. Б., Горячук Н. А., Болотов Б. В., Щелканов С. С. Способ преобразования бора и устройство для его осуществления. Заявка №4734708/ 25 (79840) от 09. 06. 1989.

14. Лазарев А. И., Харламов И. И. Анализ металлов. Справочник. Мл Металлур - гия, 1987, с. 332.

15. Болотов Б. В. Эффект необратимой взаимосвязи магнитного поля в слабосвязанных сверхпроводниках. Заявка № 32 - ОТ - 5011 от 28 февраля 1966, пе - резаявлено по заявке № 32 - ОТ - 9380 от 8 октября 1970 и применено в заявке № 668811/31 от 2 июня 1960 - Метод построения аппарата для визуального исследования живых организмов в инфракрасных лучах.

16. Болотов М. Б., Горячук Н. А., Болотов Б. В., Щелканов С. С. Способ ядер - ной переработки металлов. Заявка № 4705519/25 (54888) от 1 апреля 1988.

17. Болотов Б. В. Способ ускорения частиц и передачи информации. Заявка № 754747/26 от 7 декабря 1961.

18. Болотов Б. В. Закон магнитной цепи. Заявка № 32 - ОТ - 2343 от 17 июня 1962.

19. Болотов Б. В., Горячук Н. А., Болотов М. Б. Дополнения к заявке № 32 - ОТ - 2373 от 27. 08. 1962 на Закон изучения ферромагнетика.

20. Болотов Б. В., Калюжный В. Ф. Эффект цепной реакции в ферромагнитном веществе. Заявка № 32 - ОТ - 3322 и № 32 - ОТ - 4553 от 27 сентября 1963.

21. 21. Болотов Б. В. Обоснование явления ферромагнетизма. Заявка № 32 - ОТ - 3500 от 14 января 1964.

22. Болотов М. Б., Горячук Н. А., Болотов Б. В. Дополнения к заявке № 32 - ОТ - 3500 от 14. 01. 1964 на обоснование явления ферромагнетизма.

23. Болотов Б. В., Ивахненко И. А. Магнитные умножители. Автоматика Nfl 1, Киев, 1968, с. 70 - 73.

24. Болотов Б. В. Об определении некоторых соотношений в магнитных аналоговых регулирующих и запоминающих устройствах. В сборнике “Проблемы электротехнической электродинамики”, № 19,1969, c. i09 - 116.

25. Болотов Б. В., Телятник А. А. Ферромагнетизм - одна из возможностей повышения точности геодезических наблюдений при ориентировании/Сб. Инженерные изыскания в строительстве. Геологические, гидрологические и геофизические методы. - К. : Буд1вельник, 1967, с. 22.

26. Болотов Б. В., Горячук Н. А., Болотов М. Б. Эффект независимостей воздействия магнитных диполей. Дополнение к заявке № 32 - ОТ - 5777 от 28 марта 1967.

27. Болотов Б. В. Способ электролиза переменным током ассиметричной формы без постоянной составляющей. Заявка № 1630790/02 (02312 Кс) от 9 марта 1971.

28. Болотов М. Б., Горячук Н. А., Болотов Б. В., Щелканов С. С. Производные изостеров молибдена и способ их получения. Заявка № 474687/25 (106470) от 2 августа 1989.

29. Болотов М. Б., Горячук Н. А., Болотов Б. В., Щелканов С. С. Способ холодного ядерного синтеза. Заявка № 4739016/25 (97ч38) от 14 июля 1989.

30. Болотов М. Б., Горячук Н. А., Болотов Б. В., Щелканов С. С. Способ термоядерного преобразования вещества. Заявка №4719432/25 (099628) от 7 июля 1989.

31 Болотов М. Б., Горячук Н. А., Болотов Б. В., Щелканов С. С. Явление псев - доядерного преобразования в ферромагнитном веществе. Заявка № ОТ - ЕВ - 211 от 10 марта 1989.

32. Fleischman М Pong S Submitted to “ I Elect roandl Chem ”. March 11 № 20,1989.

33. Царев В. Холодный ядерчый синтез год спустя. Наука и жизнь, № 3,1990, с. 19 - 24

34. Воронов Г. С. Конец холодного термояда. Химия и жизнь, № 6,1989, с. 15 - 32.

35. Горбунов А. А., Гулин М. А., Долгов А. И. ; Николаев О. В., Савелов А. С. Прямая регистрация потока надтепловых электронов плазмы микропинче - вого разряда. Письма в ЖЭТФ. Т. 50, выП. 7, с. 320 - 322,10 октября 1989.

36. Эмсли Дж. Элементы: пер. с англ. - М., Мир, 1993.

37. Таблицы спектральных линий. А. Н. Зайдель, В. К. Прокофьев, С. М. Райский, В. А. Славный, Е. Я. Шрейдер. Справочник. М. : Главная редакция физико - математической литературы издательстваНаука”, 1977.

38. Елецкий А. В., Смирнов Б. М. Свойство кластерных ионов. УФН, сентябрь 1989, т. 159, вып. 1, с. 45 - 78.

39. Болотов Б. В., Болотова Н. А., Болотов М. Б. Фiзико - хiмiчна таблица i3ocтepiв. - К. : Украiнська Академiя оригiнальних наук: Iдея, №4,1994.


Оглавление


Предисловие

Вступление

Физико - химическая таблица изостеров

Постулаты и наша модель мира

Ядерные частицы

Реакция бора и азота

Связьспектральных линий

Потенциалы ионизации

Периодичность таблицы потеницалов ионизации

Единое волновое поле

Предпосылки к ядерным превращениям на малых энергиях

Экспериментальные исследования

Глоссарий

Физические величины

Спектр водорода

Электронная и ионная эмиссия

Диаграмма элемента

Физико - химическая таблица изостеров

Библиография





Яндекс.Метрика    Редактор сайта:  Комаров Виталий